Эквипотенциальная кривая

Cтраница 2

Пусть теперь аир - любые сопряженные функции от х и у, такие, что кривые ( а) являются эквипотенциальными кривыми, а кривые ( Р) - силовыми линиями, обусловленными зарядом с линейной плотностью в половину единицы заряда, расположенным в начале координат, и заряженной системой, расположенной произвольным образом на некотором расстоянии от начала координат. [16]

Сохраняя значение ri фиксированным и передвигая Р так, чтобы поддержать нулевое отклонение в G, и замыкая К, можно проследить эквипотенциальную кривую. [17]

Физический смысл параметра Месси ясен из рис. 7 - чем больше разница в уровнях энергии, чем дальше отстоят друг от друга две эквипотенциальные кривые и чем меньше скорость движения ядер, тем более вероятно, что быстрая подсистема будет успевать подстраиваться под медленную и неадиабатические переходы не будут иметь места. [18]

Если положить потенциал равным VV0 ka, где k - некоторая постоянная, то V будет удовлетворять уравнению Лапласа, и кривые ( а) будут эквипотенциальными кривыми. Кривые ф) будут при этом силовыми линиями, а поверхностный интеграл от R по цилиндрической поверхности единичной высоты, проекцией которой на плоскость ху является кривая АВ, равен k фв - РА), где рА и рв - значения 3 на концах кривой. [19]

Заметим, что потенциальное течение жидкости и потенциальное течение тепла математически подобны одно другому: в обоих случаях двухмерные сетки линий тока или линий теплового потока и эквипотенциальных кривых или изотерм определяются аналитическими функциями. Физически, однако, между указанными видами течений имеется значительное различие. Ортогональные сетки, описанные в разделе 4.3, относятся к жидкостям и газам, в которых отсутствует вязкость, и, следовательно, эти сетки нельзя применять для расчета потоков количества движения ( сопротивления трения) на твердых поверхностях. Сетки же, анализируемые в данном параграфе, относятся к твердым телам, обладающим конечной теплопроводностью, поэтому с помощью таких сеток можно вычислить скорость теплообмена на всех поверхностях. Кроме того, распределения скоростей, полученные в разделе 4.3, не удовлетворяют уравнению Лапласа, тогда как разбираемые ниже профили температур являются решениями этого уравнения. [20]

Так как уравнения ( 1) остаются неизменными, если мы напишем-у вместо у и ср вместо у, то мы можем, если пожелаем, кривые у const рассматривать как эквипотенциальные кривые, а кривые р const как линии тока; следовательно, всякое предположение относительно вида функции ( 2) дает два возможных случая безвихревого движения. [21]

Таким образом при произвольном предположении относительно вида функции ( 2) мы будем иметь возможный случай безвихревого движения. Кривые у const суть эквипотенциальные кривые, а кривые у const представляют линии тока. [22]

Эквипотенциальные кривые, полученные опытным путем для. [23]

Емкостное сопротивление велико, и здесь, по-видимому, решающее значение в исходе поражения имел ток в переходном процессе. На рис. 5.7 показаны эквипотенциальные кривые, полученные при определении поражающего напряжения; там же указаны места расположения рабочих. [24]

При электроразведке естественным полем измеряют разность потенциалов, возникающую на поверхности земли вследствие электрохимических процессов, происходящих под поверхностью земли. Карта с нанесенными на нее эквипотенциальными кривыми и электрический профиль по линии АВ показаны на фиг. [25]

Эти кривые относятся к триоду, имеющему плоские и параллельные катод и анод, сетка которого состоит из цилиндрических нитей, расположенных параллельно плоскостям анода и катода. Можно заметить, что вблизи сетки эквипотенциальные кривые являются замкнутыми и окружают витки сетки. [26]

Поверхность потенциальной энергии для случая линейного расположения трех атомов водорода. [27]

Эйринг и Поляньи [14], использовав формулу Лондона, показали, что для системы трех атомов наиболее низкий уровень потенциальной энергии получается в том случае, когда атом приближается к молекуле вдоль линии, совпадающей с ее осью. Потенциальные энергии систем с линейным расположением трех атомов водорода HI - И a - Hm при различных расстояниях rt и г2 между ними могут быть представлены с помощью диаграммы рис. 9, на которой нанесены эквипотенциальные кривые. [28]

Представим вид функции V [ ф ] в полевом пространстве. Ее профиль в окрестности фк напоминает ложбину. По дну ложбины идет эквипотенциальная кривая, состоящая из jK и полученных из нее трансляциями функций. По всем направлением, ортогональным эквипотенциальной кривой, потенциал возрастает. Следовательно, построенные в окрестности фк в приближении слабого взаимодействия собственные состояния энергии будут приближенно осцил-ляторными по всем направлениям, кроме направления вдоль трансляционной моды. Только вдоль этой моды потенциал V [ j ] не локализует волновую функцию. Аналогичная ситуация встречалась в элементарном примере, рассмотренном в разд. [29]

Зависимость скорости коррозии стали в разбавленном растворе сульфата натрия ( 500 мг / л от плотности катодного тока [ II ]. [30]

Страницы: 1 2 3