Экспериментальная теоретическая кривая

Cтраница 3

Штриховыми линиями на экспериментальной осциллограмме изображены расчетные линии. Экспериментальные и теоретические кривые довольно близки друг к другу. [31]

Количественного совпадения теоретических и экспериментальных значений не наблюдается. Однако общее расположение экспериментальных и теоретических кривых показывает, что предложенный расчет является обоснованным. [32]

Однако этот метод неточен, так как ошибки в значениях ti и Вs ( i) могут компенсироваться. Поэтому даже хорошее совпадение экспериментальных и теоретических кривых требует независимых измерений для подтверждения значений той или другой величины, например прямого измерения периода индукции. [33]

Избыточные шумы обращенного диода. [34]

Полученные экспериментальные значения относительной шумовой температуры для частот 0 1МГц хорошо совпадают с расчетными значениями, что свидетельствует о правильном выборе аппроксимации гиперболического котангенса. Начиная с частот 0 1 МГц и ниже экспериментальные и теоретические кривые начинают расходиться, и на частоте 0 001 МГц при токе через диод - 3 мА относительная шумовая температура р-п перехода достигает значений 8 ед. [35]

Однако для двух малых ионов Na и Li экспериментальные и теоретические кривые явно не совпадают. [36]

На рис. 168 приведены зависимость температуры, соответствующей минимуму пластичности, от скорости деформации, рассчитанная по уравнению ( 103), и экспериментальные данные. В данном случае также наблюдается хорошее соответствие между экспериментальными и теоретическими кривыми. Приведенные данные показывают, что гипотеза кислородной хрупкости в данной интерпретации может объяснить природу провалов пластичности, наблюдаемых в титане. [37]

При повышении температуры от 150 до 1750 С значения Ri и AS4 изменяются несущественно. Подобное изменение указанных параметров с температурой может о перестройке ближнего порядка атомов в расплавленном Сопоставление экспериментальных и теоретических кривых для различных моделей показало, что они согласуются при 1550 С с расчетной для кубической объемно-центрированной решетки, а кривые при 1680 и 1750 С описываются гранецентрированной кубической структурой. Параметры ближнего порядка жидкого никеля уже при температуре плавления заметно отличаются от соответствующих величин в крис ле. Положение первого максимума кривых a ( S) не соответствует более интенсивным дифракционным линиям твердого никеля. Дальнейшее повышение температуры расплава приводит к плавному уширению первого максимума a ( S) и смещению положения его в сторону меньших S. Сравнение экспериментальных кривых интенсивности с рассчитанными в предположении кубической объемно-центрированной структуры никеля показывает их хорошее соответствие. [38]

Действительно, зависимости ц от RaT, построенные для различных температур, сходятся только при очень высоких скоростях деформации. Невозможность применения принципа температурно-вре-менной суперпозиции для анализа экспериментальных данных по механическим потерям объясняется рассмотренным выше расхождением экспериментальных и теоретических кривых в области уменьшающихся деформаций. Последнее обусловлено не чисто вязкоупругим механизмом потерь. Из полученных экспериментальных данных нельзя сделать вывода о том, что аналогичные эффекты, приведенные на рис. 10, также связаны с кристаллизацией, не обнаруживаемой при растяжении. Следует иметь в виду, что время, необходимое для того, чтобы кристаллизация могла произойти в течение целого цикла нагру-жения, больше, чем требуется для этого процесса только при растяжении. [39]

Значения г отложены в лога рифмическом масштабе. Наблюдается ожидаемый по теории крутой температурный ход величины т при небольшом ( относительно разности Тп - Ts сы 110) сдвиге экспериментальных и теоретических кривых. [40]

Авторы этой работы указывают, что перед началом испытаний электроды прокаливались при температуре 1 800 С и что рабочее давление лри измерениях поддерживалось на уровне 10 - 9 мм рт. ст. Авторы обнаружили и измерили предпробойные автоэлектронные токи. На этом основании авторы сделали заключение об автоэлектронной природе этих токов. Сравнение наклона экспериментальной и теоретической кривой для вольфрама указывало на 11-кратное увеличение поля у катода под влиянием неоднородностей поверхности металла, что находится в границах правдоподобия. Пробой наступал с запаздыванием порядка 0 3 10 - 6 сек при достижении автоэлектронным током некоторого значения, зависящего от приложенного напряжения и расстояния между электродами и лежавшего при исследованных условиях в области 1 - 15 ма. [41]

Из рис. 198 видно, что расхождение экспериментальных и теоретических кривых находится в пределах неизбежного разброса опытных данных. Это расхождение объясняется отчасти и тем, что значения коэффициента однородности m для исследованного кермета, заимствованные из литературных источников, были получены на образцах другой партии. Если для определения констант А20 и Aww использовать результаты испытаний на чистый сдвиг, то расхождения экспериментальных и теоретических кривых, построенных (V.14), практически не наблюдается. [42]

Частота падающего света v поддерживается постоянной, а изменяется температура Т поверхности эмиттера. Кривые затем, как и раньше, совмещаются сдвигом вдоль обеих осей, если требуется. Метод Дю Бриджа в экспериментальном отношении удобнее метода Фаулера, однако следует заметить, что если либо величина В, либо ф сильно зависит от температуры, что вполне реально, то полное совмещение экспериментальной и теоретической кривой оказывается невозможным. [43]

Экспериментальные точки относятся к образцам, содержавшим приблизительно ( но не точно) 1014 см 3 уровней золота. Отношение захвата в образцах точно не известно благодаря присутствию небольшого числа доноров, появляющихся вследствие загрязнения печью. Согласие между экспериментальными и теоретическими кривыми оказывается весьма удовлетворительным. Это согласие является еще одним подтверждением справедливости предложенной модели. [44]

Зависимость кулоновской компоненты электропроводности цезиевой плазмы от температуры. [45]

Страницы: 1 2 3 4