Нелинейный кристалл
Cтраница 1
Нелинейные кристаллы - удвоители частоты устанавливаются либо на пути излучения по выходе его из резонатора, либо внутри резонатора. В настоящее время осуществлены также устройства, основанные на нелинейных эффектах, позволяющие получить третью и четвертую гармоники основного излучения. [1]
Нелинейные кристаллы, наиболее часто применяемые для ГВГ, принадлежат точечной группе симметрии 42т; в частности, к ним относятся кристаллы KDP, KD P и CDA. Недавно стали широко применяться новые материалы КТР и р - ВаВ2О4 в качестве удвоителей частоты для Nd: YAG-лазеров, а также ( в случае ( 5 - ВаВ2О4) в качестве удвоителей частоты для лазеров на красителе; при этом генерируется ультрафиолетовое излучение вплоть до - 200 нм. [2]
Поместив нелинейный кристалл в оптической резонатор, можно превратить параметрическое рассеяние в параметрическую генерацию света. Будем рассматривать скалярный синхронизм - когда волновые векторы ( как волны накачки, так и обеих переизлученных световых волн) направлены вдоль одной прямой; эта прямая есть ось резонатора. [3]
Если нелинейный кристалл поместить внутри оптического резонатора, который настроен в резонанс на частоте сигнальной или холостой волн ( или на обеих частотах), то при некоторой пороговой интенсивности накачки параметрическое усиление будет вызывать одновременную генерацию на частотах как сигнальной, так и холостой волн. Это является физической основой оптического параметрического генератора. Практическое значение такого генератора состоит в том, что он может преобразовывать выходную мощность лазера накачки в когерентное излучение на сигнальной и холостой частотах. [5]
В нелинейных кристаллах, находящихся в электромагнитных полях, создаваемых ОКГ ( особенно в режиме гигантских импульсов, характеризующихся высокими значениями напряженности электрического поля), проявляются различные нелинейные эффекты, приводящие к возникновению излучения на гармониках. [6]
Используя в качестве нелинейного кристалла прустит ( Ag3AsS3), Хэнн и др. [60] при повороте кристалла получили перестройку даже в диапазоне 1 2 - 8 5 мкм. [7]
На торцовые поверхности нелинейного кристалла наносится просветляющее покрытие, препятствующее отражению основного излучения. Кристалл преобразует энергию основного пучка во вторую гармонику, которая практически полностью покидает резонатор. [8]
По сравнению с известными нелинейными кристаллами эти кристаллы обладают значительными преимуществами. [9]
Возможности оценок параметров оптически нелинейных кристаллов позволяют, по существу, проектировать кристаллические структуры с заранее заданными экстремальными характеристиками. [10]
Подавляющее большинство рассеянных волн покидает нелинейный кристалл. Лишь для небольшого конечного числа рассеянных компонент система зеркал, формирующая резонатор, возвращает часть рассеянных фотонов обратно в кристалл для создания положительной обратной связи. Если фазовые соотношения подобраны правильно, вводимая в кристалл световая волна когерентно складывается с исходной, рассеянной неодно-родностями кристалла, что приводит к увеличению контраста интерференционной решетки и росту дифракционной эффективности соответствующей шумовой топографической решетки. [11]
 |
Преобразованное изображение бесконечно удаленной. [12] |
Можно надеяться, что использование новых нелинейных кристаллов и - дальнейшее совершенствование экспериментальной техники позволят реализовать возможности схемы в полной мере. [13]
Процесс спонтанной параметрической вниз-конверсии в нелинейном кристалле был впервые исследован теоретически Клышко ( Klyshko, 1968) и экспериментально Бернхемом и Вейнбергом ( Burnham and Weinberg, 1970), которые показали, что сигнальный и холостой фотоны появляются одновременно в пределах времени разрешения детекторов и действующей совместно электроники. Имеется значительное количество литературы, возвращающей нас к 1960-ым годам, по теории параметрического усиления и вверх - и вниз-конверсии. [14]
Известный эффект генерации второй гармоники в нелинейных кристаллах обусловлен вторым слагаемым ряда, генерация третьей гармоники - третьим слагаемым. Например, широко применяется когерентная активная раманова спектроскопия ( CARS), основанная на четырехволновом смешении при наличии резонансов. Все эффекты линейной оптики ( в слабых световых полях) описываются первым слагаемым. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5