Нелинейный кристалл

Cтраница 2

Недостаток метода смешения двух частот в нелинейных кристаллах состоит в жестком ограничении диапазона перестройки вследствие необходимости выполнения условия согласования фаз. Выходные пучки двух независимо перестраиваемых лазеров на красителях, накачиваемых одновременно одним и тем же азотным лазером, комбинируются в коллинеарный пучок, который фокусируется в полость трубчатой печи [68], содержащей атомный пар щелочного металла. [16]

Можно, например, просто слегка поворачивать нелинейный кристалл, плавно изменяя угол между оптической осью кристалла и осью резонатора. При каждом значении этого угла будет генерироваться именно та комбинация частот coi и со2со - M. [17]

Естественно, при учете преломления на гранях нелинейного кристалла необходимо, чтобы Zir 0 после преломления па входной грани. [18]

Для анализа дифракционных эффектов необходимо учесть области нелинейного кристалла, волны от которых интерферируют не в фазе. Очевидно, достаточно ограничиться теми областями, для которых разброс фазы не превышает я. Последнее существенно упрощает задачу и позволяет в ряде случаев распространить установленную в приближении геометрической оптики аналогию с линейными системами на дифракционную теорию. Таким образом, задачи о пространственном распределении преобразованного излучения сводятся к рассмотренным в линейной оптике. [19]

Другим аспектом этой проблемы является правильность выбора нелинейных кристаллов для конкретных применений. Для этой цели могут служить критерии качества, в которые наряду с нелинейно-оптическими коэффициентами входят сегнетоэлектрические константы материала. Перечисленным выше вопросам посвящена последняя глава книги. [20]

График зависимости от zv фазы лучей, преломленных па поверхности zv в нелинейной среде и приходящих в точку наблюдения 6ps. [21]

Таким образом, по отношению к фиксированному ИК-объек-ту нелинейный кристалл ведет себя как сферическая преломля-лощая поверхность с показателем преломления п ks / kir, расположенная в середине кристалла, с диафрагмой диаметром 8, ( 3 - 12) и при произвольном расположении источников взаимодействующих волн. [22]

Знаки коэффициентов генерации второй гармоники. [23]

В табл. 33.20 представлены данные по показателям преломления нелинейных кристаллов. [24]

ЛПМ с удвоением частоты ( за счет применения нелинейных кристаллов) могут легко генерировать импульсную энергию в УФ-диапазоне в сотни микроджоулей при средней мощности излучения около 1 Вт. Благодаря нетепловой природе сверления получаются чистые обработанные края, без признаков обугливания и расплава материала на мишени. [25]

Эффективность генерации излучения в результате удвоения частоты в нелинейных кристаллах в режиме синхронизма определяется максимальной мощностью накачки и преобразованного излучения, которую может выдержать кристалл [238] а также величиной х ф, определяющей нелинейную поляризацию в направлении синхронизма. [26]

Для измерения спектра свечения образца в течение временных ворот нелинейный кристалл вращается, при этом условие синхронизма для генерации суммарной частоты выполняется для различных А, свечения изучаемого объекта. [27]

Поэтому для увеличения числа разрешаемых элементов при фиксированных размерах нелинейного кристалла необходимо использовать преобразователи с другими соотношениями между фазовыми скоростями взаимодействующих волн, например преобразователи в схеме критичного векторного синхронизма. [28]

Чтобы получить эффективное преобразование, необходима фокусировка основного излучения в объеме нелинейного кристалла. [29]

Благодаря этому свет с частотами fL, fi, fz распространяется в нелинейном кристалле во в сех направлениях внутри угла растворения Q. Если соответствующие направления согласования фаз заключены внутри этого угла, то в этих направлениях происходит оптимальная генерация суммарных частот fb - - fi и IL / 2 - Таким способом достигается угловая развертка исследуемого света по частотным компонентам. В моно-хроматоре параллельный пучок света, состоящего из лазерного и исследуемого излучений, направляется непосредственно в кристалл. В этом случае при заданной ориентации кристалла и при высоких коэффициентах преобразования с лазерным светом могут смешиваться только те частотные компоненты исследуемого света, для которых выполняется условие согласования фаз. Настройка на другие частоты может осуществляться, например, путем вращения кристалла. Эксперименты со смешением частот служат также для обнаружения какого-либо излучения путем измерений в другой, более доступной, спектральной области. Смешивая инфракрасный свет лазера на СОа со светом рубинового лазера, получают излучение на суммарной частоте в видимой области. Для такого смешения используется кристалл прустита, прозрачный в интервале от видимой по далекой инфракрасной области спектра. Описанный метод позволяет обнаружить и разложить в спектр инфракрасное излучение при помощи спектрометров и приемников видимого диапазона, что часто оказывается более удобным. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5