Нелинейный кристалл

Cтраница 4

При наличии направления синхронизма ( особенно некритичного 90-градусного) накопление эффекта взаимодействия реализуется по всей располагаемой длине и апертуре нелинейного кристалла ( текстуры), что позволяет ( в пределе) обеспечивать полное преобразование излучения накачки или сигнала в излучение заданной частоты. Эффективность процессов нелинейного преобразования частоты возрастает при увеличении эффективной компоненты тензора квадратичной восприимчивости % lfm и ограничивается теплофизическими параметрами нелинейной среды, определяющими энергетику накачки и преобразования. Большое значение имеет также величина оптических потерь в материале на рабочих длинах волн, составляющая ехр [ - ( a2 / 2 ai) / ], где ai и ct2 представляют потери на единицу длины на частоте основной и второй гармоник. [46]

В первых работах С. А. Ахманова, Р. В. Хохлова и их сотрудников, заложивших основы осуществления параметрического генератора света, в качестве нелинейного кристалла был применен кристалл длиной / - 3 см KDP, использование которого позволило, в частности, освоить более коротковолновые диапазоны, а изменение угла - О производилось механическим вращением кристалла в резонаторе. Использование механической системы перестройки позволило авторам создать более широкодиапазонный генератор света, чем генератор Джордмейна и Миллера, и добиться значительно лучшей воспроизводимости генерируемых частот. [47]

Расчет преобразователя изображения в схеме КВС показал, что в направлении F, параллельном линейному источнику цилиндрической волны накачки, нелинейный кристалл ведет себя как плоский преломляющий слой с показателем преломления niks / kil. В перпендикулярном направлении преобразование сводится к повороту вокруг оси F на угол f, сдвигу на ( kfjk % Zf и сжатию в kjkir раз. [48]

Вследствие того что эффективность преобразования обратно пропорциональна площади поперечного сечения пучка [ см. выражение (12.4.5) ], необходимо, чтобы пучок фокусировался внутри нелинейного кристалла. Типичная ситуация представлена на рис. 12.6. На этом рисунке величина z0 тгясо / Х [ см. выражение (2.2.11) ] равна расстоянию, на котором площадь поперечного сечения пучка удваивается по сравнению с его площадью в области перетяжки. [49]

Подобные корреляции поляризации также име - 12.11. Схема эксперимента, демонстрирующего на-ют место при двухфотонной вниз-конверсии в рушения неравенства Белла при измерении корреляций нелинейном кристалле ( т.е. параметрическом рас - поляризации. Оптические переключатели С и Си напра-паде одного фотона на два) ( см. разд. [50]

Схема другого интерференционного эксперимента с двумя вниз-конверторами. Обозначения в тексте. ( Из работы Zou, Wang and Mandel, 1991b.| Результаты интерференционного эксперимента, дающего скорость фотонных отсчетов в зависимости от смещения BSo. a - с холостыми фотонами г и г 2, одинаково направленными. б - с холостым фотоном г блокированным. ( Из работы Zou, Wang and Mandel, 1991b. [51]

Чтобы не думать, что для наблюдения интерференции с двумя вниз-конверторами всегда необходимо измерять двухфотонные совпадения, рассмотрим экспериментальную схему, показанную на рис. 22.9. Мы вновь имеем нелинейные кристаллы NL1 и NL2, выполняющие функции вниз-конверторов, которые оптически накачиваются взаимно когерентными лучами накачки, полученными от одного и того же лазера. Как и прежде, мы даем возможность двум сигнальным фотонам si и 2 прибыть одновременно, быть смешанными внешним светоделителем BSo и попасть на сигнальный детектор Ds. Снова интересуемся вопросом, проявят ли два сигнала интерференцию в случае, когда выход детектора Ds будет подвергнут синусоидальному колебанию, при котором BSo перемещается в направлении, перпендикулярном его лицевой стороне. [52]

Для преобразования широкополосного инфракрасного излучения схема касательного синхронизма предпочтительнее, пока ширина спектра не превосходит частотную ширину касательного синхронизма ocoir, поскольку в такой ситуации при формировании ИК-изображения в середине нелинейного кристалла преобразованное изображение вообще не искажается ( см. гл. [53]

Экспериментальная картина аберраций. Усл. обозн. те же, что и на. [54]

Изображение проволочной сетки, освещенной излучением Не-Ne - лазера, A ir 3 39 мкм, накачка Аг-лазером, дано на рис. 5.16. Эффективность преобразования может быть существенно улучшена помещением нелинейного кристалла внутрь резонатора лазера. [55]

Здесь также сначала необходимо рассчитать физические факторы, генерирующие Р 1 - Например, для процессов типа генерации гармоник решить в рамках линейной оптики задачу об отражении и преломлении в нелинейном кристалле возбуждающего излучения. Затем с помощью нелинейного материального уравнения необходимо вычислить РШ L) и, наконец, решить фактически линейное уравнение (1.43) с заданным распределенным в объеме источником P [ L) ( т) Кардинальным физическим вопросом в данном случае является вопрос о сложении волн, излучаемых источниками, находящимися в разных точках среды. Если такое сложение происходит в фазе, то нелинейный эффект накапливается. В противном случае накопление эффекта от разных частей среды отсутствует. [56]

Неколлинеарная схема генерации второй гармоники при отражении от поверхности нелинейного кристалла. иллюстрируются ограничения на длительность, связанные с углом схождения пучков. [57]

Эту энергию можно сфокусировать в пятно с минимальным диаметром amin ( 2Wa / nwnopsin ( у / 2)) 1 / 2, где шпор - пороговая плотность энергии разрушения поверхности нелинейного кристалла. [58]

Схема эксперимента по проверке неравенства Белла. ( Из работы Shih and Alley. [59]

В работе Shih and Alley ( 1988) ( см. также Franson, 1989) выполнен эксперимент, основанный на создании коррелированного двухфотонного состояния, генерируемого в процессе параметрического преобразования частоты вниз в нелинейном кристалле. [60]

Страницы: 1 2 3 4 5