Крониг

Cтраница 2

На структуру Кронига влияет локальная структура, окружаю-дая изучаемый атом. Название протяженная тонкая структура: вязано с тем, что интерпретируют данные в области энергий не ленее чем на 100 эВ выше края поглощения. При этом структурная информация содержится в колебаниях сечения поглощения, накладывающихся на медленно изменяющийся фон и возникаю-дих вследствие интерференции между волной вылетающего фотоэлектрона и ее отражения от соседних атомов. [16]

В модели Кронига - Пенни рассматривается движение электрона в линейной цепочке прямоугольных потенциальных ям, показанных на рис. 5.6. Ширина ям равна а. Ямы отделены друг от друга потенциальными барьерами толщиной b и высотой [ / о. [17]

Однако модель Кронига и Бринка позволяет установить, при каких размерах капли это предположение невыполнимо, если известны плотности и вязкости обеих фаз. [18]

По правильному замечанию Кронига и Бруйстена [52], ни одно решение дифференциального уравнения (11.14) не удовлетворяет условию с 0 при р оо. Причиной этой несообразности является, по-видимому, то обстоятельство, что стоксовы уравнения обтекания шара верны лишь на малых расстояниях от него, и вызванное шаром искажение потока в действительности убывает с расстоянием значительно скорее, чем по этим уравнениям. Таким образом, правильность приведенного выше вывода сомнительна; правильнее было бы исходить из уравнений Озеена. [19]

Это - соотношения Кронига - Крамерса, устанавливающие связь между Xi и хг - Так, если речь идет об электрическом контуре, то А - напряжение, В - сила тока, xi - сопротивление, Ха - реактанс. [20]

Теория спин-решеточной релаксации Кронига - Ван Флека рассматривает два процесса, в результате которых энергия, запасенная в спин-системе, передается окружающей решетке. Это однофонон-ный или резонансный процесс и раман-процесс. Первый доминирует при гелиевых температурах, тогда как при более высоких температурах решающую роль играют двухфононные процессы. [21]

В одномерной модели Кронига - Пенни периодическое электрическое поле положительных ионов кристалла апроксимируется потенциалом типа зубчатой стенки, изображенным на фиг. [22]

Ошибочность основных положений теории Кронига впервые теоретически показал Костарев [103], уточнивший математическую разработку этой теории и устранивший некоторые вычислительные ошибки, имевшиеся в первоначальном ее варианте. Рассчитанная им зависимость коэффициента поглощения рентгеновских лучей от частоты представляет собой сумму трех членов, из которых первые два определяют общий ход кривой поглощения, а третий ( логарифмический) достигает максимума вблизи характерной для данного металла частоты и дает в этом месте кривой поглощения пик, высота которого достигает нескольких процентов от общего значения коэффициента поглощения. Кривая Костарева, охватывающая участок с пиком поглощения, изображена на рис. 39.6. Как видно, она не имеет ничего общего с кривой Кронига ( рпс. [23]

В отличие от исследований Кронига и Бринка в работах Левича, Воротилина и Крылова [10 - 12] предполагается, что при больших числах Пекле, по аналогии с внешней задачей, основное изменение концентраций происходит в тонком диффузионном пограничном слое, а в ядре концентрация постоянна. [24]

В соответствии с механизмом Кронига - Ван Флека колебания решетки связаны со спином через спин-орбитальное взаимодействие XL-S, поэтому, когда велико значение ( L) для уровня кристаллического поля, происходит быстрая релаксация. В случае Fe2 именно это имеет место, и ЭПР в разбавленных образцах обычно наблюдается только при низких температурах. Например, для Fe2: ZnF2 время релаксации при 20 К порядка 10 - 9 сек [19]; при более высоких температурах скорости становятся намного большими. Высокие скорости релаксации были обнаружены и в ковалентных соединениях Реш, где ( L) также отлично от нуля и, кроме того, обменные эффекты могут усиливать релаксацию. С другой стороны, ион Fe3 в 5-состоянии обнаруживает типично медленную спин-решеточную релаксацию, и в этом случае ЭПР легко наблюдается при комнатной температуре. [25]

При рассмотрении одномерной модели Кронига и Пенни было введено понятие зон Бриллюэна. Так как периодичность волновых функций и энергий в пространстве обратной решетки характерна и для движения электрона в реальном кристалле, то зоны Бриллюэна вводятся и для трехмерного k - пространства. [26]

После появления теоретических работ Кронига, Петерсена и: Богдановича различными исследователями была поставлена серия экспериментов с целью выяснения степени соответствия предсказаний теории с данными опыта. В этой связи необходимо указать на группу исследований Дринского и Смолухов-ского [65], Костера и Кламера [66], Стефенсена [67] и Шоу [68], посвященных спектрам поглощения атома германия в молекуле GeCl4, а также на работы Шнайдера и Шоу [69], Шоу [70] и Стефенсона [71], изучавших абсорбционные спектры брома в Вг2, НВг, КВг, СН3Вг и в некоторых других соединениях. Выбор объектов исследования, как нетрудно видеть, весьма ограничен. Это обусловлено трудностью получения в газовой фазе достаточно стабильных соединений атомов тяжелых элементов с симметричной молекулой, соединений, легко поддающихся надлежащей очистке и имеющих в своей основе атом, край поглощения которого располагается в удобной рентгеновской области. При этом, конечно, желательно, чтобы имелись вычисленные по Фоку - Хартри таблицы потенциальных полей атомов, необходимые для расчетов. В этом смысле особенно удобна молекула GeCl4, представляющая собой тетраэдр, в центре которого находится атом германия, а в вершинах, на расстояниях 2 10 А от него располагаются достаточно тяжелые ионы хлора. Несколько менее удобны асимметричная молекула АзС13, имеющая пирамидальную форму с поглощающим атомом As, не расположенным в ее центре, а также молекулы газообразных галоидов и их производных. Этими объектами практически исчерпывается число веществ, пригодных для постановки достаточно прецизионных опытов п сравнения их результатов с выводами теории. [27]

Система Кронпгу п Бринку. [28]

Уравнение диффузии было выведено Кронигом и Бринком при допущении о постоянстве коццептрацпп вдоль лпшш тока п чисто диффузионном механизме переноса между линиями тока. [29]

Система криволинейных координат внутри капли в модели Кронига - Бринка. [30]

Страницы: 1 2 3 4