Линия - конечная длина
Cтраница 1
Линия конечной длины без потерь, замкнутая на сопротивление. [1]
Для линии конечной длины решение получают, используя операторный метод и хорошо известную теорему разложения. Бесконечные линии требуют применения бесселевых функций, менее знакомых, так что некоторые дополнительные пояснения будут необходимы. [2]
Если линия конечной длины / оканчивается на импедансе ZT, не совпадающем с ее характеристическим импедансом, тогда на конце происходит отражение волн как напряжения, так и тока и коэффициент В не равен нулю. [3]
Перейдем к линии конечной длины /, приняв ее длину так, чтобы падающая волна имела напряжение, равное как раз ил, когда отраженная от конца / волна только подошла к разряднику. [4]
В случае линии конечной длины / расчет ведется в точности так же, как и для аналогичного случая линии без искажений, а именно: разлагают множитель при Е ( 0, s) в формуле (25.10) в ряд и переводят этот ряд почленно в пространство оригиналов. [5]
Иными словами, линия конечной длины при R р ведет себя как бесконечная. [6]
При передаче по линиям конечной длины происходит отражение волн от конца линий. [7]
При рассмотрении явлений в линии конечной длины ( рис. 5 - 7) более удобно вести отсчет расстояний от ее конца. [8]
Это значит, что для линии конечной длины ток и напряжение обычно представляют собой суперпозиции двух бегущих волн, распространяющихся в противоположных направлениях - от источника к нагрузке и от нагрузки к источнику. Первую из этих волн называют падающей, а вторую - отраженной. [9]
 |
Бегущая волна в бесконечно длинной линии. [10] |
Режим бегущей волны устанавливается также в линии конечной длины, если к ней присоединить сопротивление, равное волновому. Энергия, распространяющаяся вдоль линии, доходя до сопротивления нагрузки, полностью поглощается в нем. [11]
Для источника постоянного тока или токов низких частот линия конечной длины, разомкнутая на конце, в установившемся режиме всегда представляет собой бесконечно большое сопротивление. Для источников же высоких частот, для которых линия становится соизмеримой с длиной волны, ее сопротивление может иметь конечную и даже нулевую величину. [12]
Оно является комплексным, и поэтому для отсутствия отражения в линии конечной длины сопротивление нагрузки должно содержать некоторую реактивную часть. [13]
В настоящее время количественная теория нестационарного пересоединения с Х - линией конечной длины находится в зачаточном состоянии. Модель такого процесса по существу должна быть трехмерной, поэтому ее анализ и разработка как аналитическими, так и численными методами представляется чрезвычайно сложным. Ответ на основной вопрос, почему вообще в первую очередь должна формироваться изолированная силовая трубка, еще не найден, хотя были предприняты огромные усилия для моделирования динамики распространения изолированных силовых трубок в магнитопаузе. Было показано ( Sonnerup, 1987), как создается внутренняя скрученность и проанализированы силы, действующие на изогнутую трубку, проходящую через магнито-паузу. Поскольку трубки создаются пересоединением на магнитопаузе, они обладают резким изгибом именно в этом месте. Как и в любом пересоединяющемся токовом слое, такой изгиб вызывает большую j x В силу, которая ускоряет плазму. [14]
В теории аналитических функций имеется важная теорема, утверждающая, что если две функции совпадают на какой-нибудь линии конечной длины в комплексной плоскости, то они совпадают в любой области, куда обе они могут быть продолжены вдоль общего пути, начиная из любой точки, в которой они имеют равные значения. Поэтому соотношения (1.10) справедливы для определенных выше ветвей функций и ф в любой точке комплексной плоскости, разрезанной по лучу, проходящему в верхней полуплоскости. Это кажущееся противоречие объясняется, конечно, тем, что при замене a на - а мы изменяем также положение линии разреза. [15]
Страницы: 1 2 3