Линия - конечная длина
Cтраница 3
Из левой диаграммы 1 на рис. 1.10 видно, что в начальный момент времени падающая и отраженная волны тока противофазны, а суммарный ток в любом сечении линии равен нулю. В тот же момент времени падающая и отраженная волны напряжения синфазны ( правая диаграмма 1), суммарное напряжение в отдельных сечениях вдвое превышает то, которое имеет место в бесконечно длинной либо идеально согласованной линии. Линия конечной длины идеально согласована, когда сопротивление нагрузки на ее конце равно волновому сопротивлению линии. Из диаграммы 2, соответствующей более позднему моменту времени, видно, что отраженная волна прошла справа налево расстояние, равное V4, а падающая - то же расстояние, но в обратном направлении. В тот же момент времени падающая и отраженная волны напряжения полностью гасят друг друга в любом сечении линии. [31]
Анализируемый пористый образец песка был залит сплавом Вуда, после чего образовавшийся кусок был распилен и срез его отшлифован для анализа. Спектральное разложение сделано на линии конечной длины, для которой было осуществлено программирование и проведен расчет на счетной машине, что позволило дать коэффициенты для 14 гармоник. [32]
Линией называют границу, сегмент, цепь или дугу. Основные типы координатных данных в классе векторных моделей определяются через базовый элемент линия следующим образом. Точка определяется как выродившаяся линия нулевой длины, линия - как линия конечной длины, а площадь представляется последовательностью связанных между собой сегментов. [33]
Мы получили бегущие волны для тока и напряжения, но в отличие от идеальной линии с t Cj 0 теперь амплитуды тока и напряжения не одинаковы вдоль линии, а экспоненциально уменьшаются при движении волны. Пространственное затухание определяет величина у, растущая с увеличением RI и Сх. Затухание бегущей волны приводит, естественно, к тому, что коэффициент отражения для линии конечной длины никогда не может быть точно равен по модулю единице. Поэтому благодаря потерям в линии не могут образовываться строго стоячие волны; всегда вместе со стоячей волной существует некоторая примесь бегущей волны. [34]
 |
Расчетная схема ( о и координация Еольтсекундпых характеристик изоляции и вентильного разрядника ( б. [35] |
Как видно из рис. 10.9, напряжение в разных точках подстанции можно представить в виде суммы апериодической и колебательной составляющих. Апериодическая составляющая определяется остающимся напряжением на рабочих сопротивлениях разрядников РВ и в первом приближении равна ему. Колебательная составляющая возникает вследствие многократных отражений волн в узловых точках подстанции с эквивалентными входными емкостями оборудования, отделенного от разрядника отрезками линий конечной длины с ин-дуктивностями проводов. В результате суммарные перенапряжения на разомкнутом конце длинного ответвления или в месте входа линии на подстанцию могут значительно превосходить напряжение на разряднике. Это учитывается при выборе интервала координации между характеристиками РВ и допустимыми грозовыми перенапряжениями на изоляции трансформаторов, реакторов и другого оборудования подстанции. [36]
Если не сделано оговорок, границы областей будем считать кусочно-гладкими. Это значит, что, например, на границе трехмерной области повсюду, за исключением, быть может, некоторого конечного числа линий конечной длины, существует единственная нормаль ( единственная касательная плоскость) с направляющими косинусами, представляющими непрерывные функции точки границы. Границы двумерных областей ниже будут интересовать нас только тогда, когда эти области плоские. В этом случае для характеристики локальных свойств границы также достаточно рассматривать только нормаль к границе и ее два направляющих косинуса. На кусочно-г лад кой границе плоской области направляющие косинусы нормали непрерывны, а нормаль единственна всюду, за исключением, быть может, некоторого конечного числа точек. [37]
Если не сделано оговорок, границы областей будем считать кусочно-гладкими. Это значит, что, например, на границе трехмерной области повсюду, за исключением, быть может, некоторого конечного числа линий конечной длины, существует единственная нормаль ( единственная касательная плоскость) с направляющими косинусами, представляющими непрерывные функции точки границы. Границы двумерных областей ниже будут интересовать нас только тогда, когда эти области плоские. В этом случае для характеристики локальных свойств границы также достаточно рассматривать только нормаль к границе и ее два направляющих косинуса. На кусочно-гладкой границе плоской области направляющие косинусы нормали непрерывны, а нормаль единственна всюду, за исключением, быть может, некоторого конечного числа точек. [38]
Прежде всего она обусловлена конечностью ее длины. При этом максимумы будут соответствовать координатам, в которых происходит суммирование соответствующих амплитуд, а минимумы - их вычитанию. Кроме того, при очень большой ее длине ( в сравнении с длиной волны колебаний на заданной частоте) роль отраженных волн сказывается все меньше, стремясь к нулю для полубесконечной линии. В то же время необходимо отметить, что аналогичного рода ситуация может иметь место и для линии конечной длины. Во всех остальных случаях роль отраженных волн проявляется в большей или меньшей степени. [39]
Страницы: 1 2 3