Любая линия - ток
Cтраница 1
 |
Гидродинамическая сетка для безвихревого сходящегося течения. [1] |
Любая линия тока может быть представлена как твердая стенка, так как течение сквозь нее невозможно. Аналитическое решение уравнения Лапласа для сложных граничных поверхностей представляет большие трудности, и - в этих случаях может быть получено графическое решение путем построения сетки криволинейных квадратов. Подробнее способ применения этого метода описан в гл. [2]
Вдоль любой линии тока выполняется ( 2 - 53) и значит вдоль нее будет dip 0 или о ( х, у) const. Следовательно, функция тока имеет свойство сохранять вдоль любой линии тока постоянное значение, которое, однако, различно для разных линий тока. [3]
 |
График функции тока Лагранжа.| Функция тока и расход потока. [4] |
Так как вдоль любой линии тока dty Q, то постоянные величины функции тока Лагранжа г, очевидно, соответствуют уравнениям отдельных линий тока. [5]
Очевидно, любую линию тока к идеальной жидкости можно принять за твердую границу, не нарушив структуры течения. [6]
Это соотношение имеет место вдоль любой линии тока; произвольная постоянная определяется по значениям ф-ии в какой-нибудь точке рассматриваемой линии тока. При переходе с одной линии тока на другую значение постоянной вообще может меняться. [7]
При у плотность газа на любой линии тока будет бесконечна и, следовательно, вся масса газа будет двигаться в бесконечно тонком свободном ударном слое ( схематично изображенном на рис. 5.1), примыкающем к ударной волне и отделившемся от поверхности тела. Давление же на теле и в вакуумной зоне между телом и свободным слоем равно нулю. [8]
Теоретически газ должен воспламеняться на любой линии тока в области / ( отвода тепла вдоль всех линий тока нет) и - на тех линиях тока в области / /, где время пребывания газа больше среднего периода задержки воспламенения. [9]
Постоянная Г - циркуляция скорости по любой линии тока. [10]
Кроме того, мы можем рассматривать любую линию тока как твердую стенку и тогда получим поток ветра над более пологой поверхностью земли, но здесь уже не имеется критической точки. [11]
Коэффициенты проницаемости и макрошероховатости принимаются постоянными но любой линии тока. При этом, как показали исследования Е.М. Минского [3, 4], двучленный закон сопротивления справедлив и для небольших скоростей движения, когда число Рейнольдса ниже критического. [12]
Равномерное движение жидкости - такое, когда вдоль любой линии тока скорость жидкости остается неизменной. Для неравномерного движения характерно изменение скоростей вдоль потока. [13]
Так как жидкость идеальна и движение установившееся, то любая линия тока течения может быть заменена твердой стенкой. Отсюда следует, что при обтекании профиля крыла самолета его очертания должны являться одной из линий тока течения. [14]
Постоянная в этом равенстве также сохраняет свое значение для любой линии тока потенциального потока. [15]
Страницы: 1 2 3 4