Любая линия - ток
Cтраница 3
Формула ( 25) приводит к классической формулировке теоремы Бернулли: при стационарном движении тяжелой идеальной несжимаемой жидкости гидравлическая высота, равная сумме скоростной, пьезометрической и нивелирной высот, сохраняет постоянное значение вдоль любой линии тока ( траектории) или вихревой линии. [31]
Формула ( 57) приводит к классической формулировке теоремы Бернулли: при стационарном движении тяжелой идеальной несжимаемой жидкости гидравлическая высота, равная сумме скоростной, пьезометрической и нивелирной высот, сохраняет постоянное значение вдоль любой линии тока или вихревой линии. [32]
В этом случае теорему Бернулли ( 58) формулируют так: при стационарном движении идеальной несжимаемой жидкости в отсутствии объемных сил полный напор, равный сумме скоростного и пьезометрического, сохраняет свою величину вдоль любой линии тока или вихревой линии. [33]
Формула ( 25) приводит к классической формулировке теоремы Бернулли: при стационарном движении тяжелой идеальной несжимаемой жидкости гидравлическая высота, равная сумме скоростной, пьезометрической и нивелирной высот, сохраняет постоянное значение вдоль любой линии тока ( траекторий) или вихревой линии. [34]
Формула ( 25) приводит к классической формулировке теоремы Бернулли: при стационарном движении тяжелой идеальной несжимаемой жидкости гидравлическая высота, равная сумме скоростной, пьезо метрической и нивелирной высот, сохраняет постоянное значение вдоль любой линии тока или вихревой линии. [35]
Первый член называют пьезометрическим напором, второй - скоростным или динамическим напором, сумму их - полным напором, а теорему Бернулли формулируют так: при стационарном движении идеальной несжимаемой жидкости, в отсутствие объемных сил, полный напор, равный сумме пьезометрического и скоростного напора, сохраняет свою величину вдоль любой линии тока ( траектории ] или вихревой линии. [36]
Первый член, представляющий давление, иногда называют пьезометрическим напором, второй - скоростным или динамическим напором, сумму их - полным напором, а теорему Бернулли формулируют так: при стационарном движении идеальной несжимаемой жидкости в отсутствие объемных сил полный напор, равный сумме пьезометрического и скоростного напора, сохраняет свою величину вдоль любой линии тока или вихревой линии. [37]
 |
Циркуляционное течение.| Поле скоростей циркуляционного течения. [38] |
В начале координат располагается особая точка рассматриваемого течения, так как с приближением к центру Се неограниченно возрастает. Поскольку любую линию тока можно принять за твердую границу, то, принимая в качестве такой границы, например, окружность радиуса гг: и рассматривая течение вне этой окружности, получаем чисто циркуляционное обтекание бесконечно длинного круглого цилиндра радиуса гх. Соответствующее распределение скоростей вне цилиндра приведено на рис. 4.8; направление скорости определяется знаком циркуляции. Будем считать Г0 в случае, когда вращение жидкости происходит против часовой стрелки. [39]
Следовательно, функция тока имеет свойство сохранять вдоль любой линии тока постоянное значение, которое, однако, зависит от линий тока. [40]
Вдоль любой линии тока выполняется ( 2 - 53) и значит вдоль нее будет dip 0 или о ( х, у) const. Следовательно, функция тока имеет свойство сохранять вдоль любой линии тока постоянное значение, которое, однако, различно для разных линий тока. [41]
Действительно, в этом частном случае стенки канала совпадают с линиями тока и как бы растворяются в потоке, переставая быть для него препятствием. Но из физических соображений ясно, что любую линию тока можно заменить бесконечно тонкой твердой стенкой, расположенной перпендикулярно к плоскости течения и это не вызовет никаких возмущений в стационарном потоке жидкости. Возможность замены линий тока в поле скоростей жидкости - так называемый принцип отвердения - следует также из единственности решения соответствующих краевых задач. [42]
 |
Схема смещения линий тока в радиальном направлении при закрутке потока по закону al ( / 1 const. [43] |
Поэтому в потоке через проточную часть ступени, удовлетворяющем условию ( 227), соотношение Rot с с не выполняется. Однако поскольку при выполнении условия ( 227) любая линия тока во всех контрольных сечениях ступени ( рис. 97) находится на одном и том же радиусе, то можно предполагать, что и внутри направляющих каналов и рабочего венца радиальные перетекания рабочей среды небольшие. [44]
Источник и сток одинаковой мощности помещены на данном расстоянии друг от друга в бесконечной покоящейся жидкости. Показать, что линиями тока являются окружности и что скорость жидкости вдоль любой линии тока обратно пропорциональна расстоянию до линии, соединяющей источник и сток. [45]
Страницы: 1 2 3 4