Кулоновский логарифм

Cтраница 1

Кулоновский логарифм, будучи логарифмом большого числа, медленно меняется при изменении аргумента; это приводит к тому, что при вариации температуры и плотности плазмы в самых широких пределах величина Л остается практически неизменной. Таблица 3 иллюстрирует сказанное ( см. [5], стр. [1]

Кулоновский логарифм в обычных для плазмы условиях может быть порядка 10; таким образом, дальние взаимодействия оказываются важнее ближних. [2]

Эту величину называют кулоновским логарифмом. Сразу подчеркнем, что такой способ его определения ограничивает все рассмотрение, как говорят, логарифмической точностью: пренебре-гается величинами, малыми по сравнению не только с большой величиной 1 / Xmin но и с ее логарифмом. [3]

Кронекера; L - кулоновский логарифм; Е - самосогласованное электрическое поле; функция F ( z, и, t) описывает параметры ионного пучка на поверхности поглотителя. [5]

Диаграмма для определения кулоновского логарифма. [6]

Множитель In Л называется кулоновским логарифмом. [7]

В широком диапазоне температур и концентраций кулоновский логарифм может считаться величиной постоянной. [8]

В пределе малых частот отсюда получаем обычный кулоновский логарифм. [9]

Величина L In го ТI еаер называется кулоновским логарифмом. [10]

Величина L In го ТI еаер называется кулоновским логарифмом. [11]

Те - температура электронов, In Л - кулоновский логарифм, ту - сечение упругого столкновения электрона с атомом, М - масса атома. [12]

Сравнение теоретических и экспериментальных значений проводимости. Здесь J V и а - соответственно плотность тока, приложенная разность потенциалов и проводимость в постоянном поле, вс 1кТс / е, где Тс - температура электрода. Теоретическая кривая с поправкой на In А учитывает температурную зависимость In А при изменении тока Две другие теоретические кривые вычисляются в предположении постоянного значения In А, равного семи. Отличие между ними возникает в результате использования различных приближений при рассмотрении выражения для тепловой энергии при малых и больших токах. Вычисления для малых значении токов продолжены па большие значения 1 / / 0с для сравнения FR у n n N. Phys. Fluids, 7, 284 ( 1964 ]. J - при малых токах, ] 2 - при больших токах. 3 - с учетом зависимости In А от температуры. [13]

Из рис. 8.18 видно, что учет зависимости кулоновского логарифма In Л от температуры ( вместо равного 7 среднего значения) приводит к лучшему согласию с экспериментом. Таким образом, опыт Ринна является экспериментом довольно тонким и позволяет определить не только численное значение коэффициента Спитцера и Хэрма, но и до некоторой степени характеризует изменения кулоновского логарифма. Расхождения, имеющие место при больших значениях тока, можно отнести за счет больших градиентов потенциала и температуры вблизи электродов, разрывы кривых соответствуют появлению неустойчивостей. [14]

Если влиянием волн в плазме можно пренебречь, а кулоновский логарифм In Л - величина достаточно большая по сравнению с единицей, удобно воспользоваться представлением, которое было использовано Шкаровским и другими [9] для приведения выражений для коэффициентов переноса к форме, удобной как для постоянных магнитных полей, так и для радиочастоты. Вводятся две функции h и g, на которые умножается средняя частота столкновений и угловая частота в знаменателях выражений для коэффициентов переноса. В пределе высоких частот функция h стремится всегда к единице или двум; в частности, в выражении для электропроводности g и h стремятся к единице. [15]

Страницы: 1 2 3