Точечная масса

Cтраница 3

Теорема 1.8.4. Пусть множеству точечных масс соответствует эллипсоид инерции и пусть х определяет фиксированную точку эллипсоида. [31]

Значит, когда множество точечных масс реализует оператор 1х, то это же множество реализует и оператор Jx с матрицей J, заданной в условии теоремы. [32]

Важным частным случаем распределения точечных масс является наблюдательно-однородное распределение, в котором из каждой частицы ансамбля распределение выглядит одинаковым. [33]

Замещение массы звена одной точечной массой ( п 1) в общем случае движения невозможно; при поступательном движении звена ( г 0) замещение одной массой, помещенной в центре тяжести звена, возможно. [34]

Действие гравитационного поля на гантелевидную систему. из-за небольшого различия в силе притяжения каждой частицы, находящейся на различном расстоянии от гравитирующего центра, создается момент. [35]

При малых расстояниях между точечными массами в гравитационном поле вариации величины и направления силы притяжения почти линейны. Следовательно, действующая на частицы разностная гравитационная сил. Момент этой силы также пропорционален расстоянию до центра масс. Таким образом, составляющая полного момента в твердом теле от каждой частицы определяется массой этой частицы, умноженной на квадрат ее расстояния до центра масс. Не следует поэтому удивляться, что в общее выражение для гравитационного момента входит момент инерции тела. [36]

Если заменить первый шар точечной массой ml ( рис. 926), то создаваемое им гравитационное поле в месте расположения второго шара не изменится и, следовательно, не изменится сила F21, действующая на второй шар. [37]

Масса стержня заменена двумя точечными массами, сосредоточенными в концах стержня А и В так, что сумма приведенных масс равна массе стержня, а центр инерции приведенных масс совпадает с центром тяжести стержня. [38]

Схема упругого вала с точечными массами используется и при расчете частот валов сложной конфигурации, когда трудно выделить точки приложений сосредоточенных масс. В этом случае расчетная схема составляется по методу дискретных моделей. Реальный вал разделяется на участки, имеющие постоянное сечение и однотипную нагрузку. Масса каждого участка сосредоточивается в центре тяжести и рассматривается как точечная; участки, соединяющие вал, считаются невесомыми. [39]

Сила тяготения между двумя точечными массами ( материальными точками) пропорциональна массам этих тел и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними. [40]

К вопросу о гравитационном М0в ВТОРЫМ ШЗРОМ ГРа. [41]

Если заменить первый шар точечной массой тг ( рис. 5.2, б), то создаваемое им гравитационное поле в месте расположения второго шара не изменится и, следовательно, не изменится сила Ры, действующая на второй шар. [42]

Любопытно отметить, что если точечная масса находится внутри шарового слоя, то действующая на нее результирующая сила со стороны всего слоя равна нулю. В этом легко убедиться, изменив в (6.38) пределы интегрирования по а от значения а I - г до а / г, которые соответствуют нахождению массы ттг внутри слоя. [43]

В таких условиях будет находиться точечная масса, закрепленная на свободном конце сжатого и скрученного стержня ( с одинаков выми главными жесткостями на изгиб), нижний конец которого заделан. Пря -: нелинейной форме стержня соответствует состояние равновесия. [44]

В таких условиях будет находится точечная масса, закрепленная на свободном конце сжатого и скрученного стержня ( с одинаковыми главными жесткостями на изгиб), нижний Конец которого заделан. Прямолинейной форме стержня соответствует состояние равновесия. [45]

Страницы: 1 2 3 4