Основная масса - электрон
Cтраница 1
Основная масса электронов, вырываемых светом, обладает энергиями Е, не превышающими ЕтйХ, и лишь ничтожная часть имеет энергии Е Етях. [1]
Основная масса электронов находится в заполненной зоне, причем плотность энергетических уровней в заполненной зоне растет в направлении от верхней границы зоны к нижней. Таким образом, число электронов в определенном интервале энергии увеличивается в направлении от верхней границы заполненной зоны к ее нижней границе, а вместе с этим изменяется и вероятность вылета электронов из полупроводника под влиянием какого-нибудь внешнего воздействия. [2]
В состоянии термодинамического равновесия основная масса электронов проводимости обладает энергией, соответствующей нижнему минимуму зоны проводимости. И только очень небольшая часть электронов обладает энергией, соответствующей верхним минимумам. В слабом электрическом поле пг значительно больше пг. [3]
Но после ухода из ловушек основной массы электронов интенсивность люминесценции падает вследствии уменьшения количества освобождаемых в единицу времени электронов. [4]
Условие (49.2) обеспечивает малость поправки 6f для основной массы электронов. [5]
В кристаллах переходных металлов центральной части периодической системы основная масса электронов находится в валентной зоне, обеспечивая прочные ковалентные связи между атомами, и лишь небольшая их часть переходит в зону проводимости. Электропроводимость переходных металлов 4 - 6 - й групп относительно невелика, но температуры их плавления очень высоки ( см. разд. [6]
Условие ( 49 2) обеспечивает малость поправки б / для основной массы электронов. Но и при его выполнении существует относительно небольшое число частиц, для которых условие ( 49 1) может нарушаться-частицы, движущиеся почти в фазе с волной ( kv со) и тем самым принимающие участие в затухании Ландау ( резонансные частицы); даже слабое поле может существенно изменить их функцию распределения. Это изменение будет нелинейным эффектом, и потому его характер существенно зависит от спектрального ( по со и по k) состава волнового поля; дело в том, что лишь в линейном приближении различные фурье-компоненты поля независимы в своем воздействии на частицы. [7]
Таким образом, в диапазоне СВЧ необходимо учитывать, что катод испускает основную массу электронов при отпирании лампы, а не в тот промежуток времени, когда управляющее напряжение, прикладываемое к лампе, имеет максимальное значение. Эмиссия катода лампы должна обеспечивать указанный бросок электронного тока. [8]
В (1.32) нижний предел интегрирования в первом слагаемом должен лежать за точкой резонанса основной массы электронов. [9]
Величину еЕ можно заменить на meuv9, поскольку скорость дрейфа как раз определяется тем условием, что торможение основной массы электронов равно его ускорению. [10]
Часть ионов и электронов образует на границах слоя заряженные области ( см. рис.), электрическое поле которых вызывает гармоническое движение основной массы электронов с периодом Т 2 а / егп. [11]
Поскольку убегающие электроны составляют лишь очень малую долю всех электронов, при вычислении потока sp надо учитывать их столкновения лишь с основной массой максвел-ловских электронов ( а не друг с другом); скорости последних малы по сравнению со скоростями убегающих электронов. [12]
 |
Схема конструкции клистрона с периодической электростатической фокусировкой и изменение потенциала вдоль его оси. [13] |
Электронное уплотнение, образующееся за счет процесса группирования, снижает дополнительно потенциал в области линзы, а вместе с тем и скорость электронов. Так как основная масса электронов находится в уплотнении, то в результате снижается и среднее значение скорости всех электронов. Однако эффект значительно усиливается в клистроне с периодической фокусировкой. Здесь сильное увеличение постоянной составляющей объемного заряда за счет снижения постоянного потенциала в области линзы делает дополнительное снижение потенциала за счет получающегося при группировании электронного уплотнения более существенным. [14]
Диапазон сверхвысоких частот характеризуется тем, что амплитуда колебаний самых легких заряженных частиц - электронов - много меньше размеров разрядного объема. При этом основная масса электронов не достигает стенок. Тяжелые ионы тем более не достигают границ объема, так как смещение, а также энергия, получаемые, ими от электромагнитного поля, меньше соответствующих величин для электронов. Из сказанного следуют две особенности газового разряда в диапазоне сверхвысоких частот. [15]
Страницы: 1 2 3