Эффективные массы

Cтраница 2

Так как эффективные массы те и тр одного порядка величины, то второе слагаемое в (58.6) мало по сравнению с первым, и уровень Ферми с хорошей точностью лежит в середине запрещенной зоны. Условия невырожденности газов электронов и дырок е - / Т 1 и е т 1 становятся совпадающими и приводят к неравенству ед / 2г 1, которое выполняется вплоть до Т и 103 К. [16]

У этих полупроводников эффективные массы зоны проводимости очень анизотропны. Кроме того, долины зоны проводимости вырождены вследствие их симметрии. Например, из рис. 2.10 видно, что у Si имеется шесть минимумов зоны проводимости вдоль эквивалентных направлений [100], смещенных примерно на 85 % к границе зоны. Коррекции центральной ячейки для примеси приводят к взаимодействию между шестью вырожденными долинами, которое называется долино-орбитальным взаимодействием. Вследствие указанных осложнений необходима модификация приближения эффективной массы, которое рассматривалось в предыдущем пункте. [17]

В эти выражения входят эффективные массы: электронов в зоне проводимости - тп и дырок в валентной зоне - тр. Исходя из условия электрической нейтральности полупроводника сумма всех зарядов в нем должна быть равна нулю. [18]

Кривые W ( кс и поверхности Ферми для простой модели в случав германия и кремния. [19]

В табл. 2.1 приведены эффективные массы для электронов и дырок. [20]

Здесь введены уже две различные эффективные массы. Эффективную массу электрона / га, называют продольной, а / га - поперечной в соответствии с осями эллипсоида, к которым они относятся. [21]

Усреднение (2.189) означает, что эффективные массы т л и т являются скалярными величинами. [22]

Ниже мы увидим, что эффективные массы, так же как и обычные массы, определяют отношение силы к ускорению. Если / гаа 0, то направление ускорения электрона противоположно направлению действующей на него силы. Это не должно удивлять нас, так как метод эффективной массы простейшим Образом учитывает влияние на электрон периодического поля кристалла, а совместное действие периодического поля и внешней силы может для электрона, обладающего волновыми свойствами, приводить к указанному выше эффекту. [23]

В табл. 2 приведены лишь эффективные массы кварков. Это связано с тем, что кварки в свободном состоянии, несмотря на многочисленные тщательные их поиски, не наблюдались. В этом, кстати, проявляется еще одна особенность кварков как частиц совершенно новой, необычной природы. [24]

В тех случаях, когда эффективные массы позитронов и электронов ( или дырок) не слишком отличаются друг от друга, подвижность позитронов дает верхнюю границу дрейфовой подвижности электронов по двум причинам: ( а) поскольку ловушки для электронов неэффективны в качестве ловушек для позитронов, подвижность характеризует только рассеяние на фо-нонах и ее характер не маскируется более эффективным действием примесей; ( б) эффективное поперечное сечение рассеяния позитронов всегда меньше, чем в случае электронов, вследствие того, что электроны могут образовать ридберговские состояния большого радиуса с молекулами кристалла-хозяина [254], в то время как позитроны таких состояний не образуют. [25]

Бели приписать электрону и дырке эффективные массы тп и nip, то задача об зюситоне сводится к простой водо-родоподобной задаче о движении двух частиц под действием взаимного кулоновского притяжения. Предполагается, что энергетические поверхности для электрона и дырки имеют сферическую форму и не вырождены. [26]

Здесь mdn, mdp - эффективные массы плотности состояний электронов и дырок соответственно; т о - масса свободного электрона; k - постоянная Больцмана; oj - - коэффициент температурной зависимости ширины запрещенной зоны. [27]

Ферми WJ и WP, если эффективные массы равны: электронов - ml 0 05m и дырок - - m 0 03m, где т - масса свободного электрона. [28]

В уравнениях (12.2) и (12.3) введены различные эффективные массы. Эффективную массу электрона т называют продольной, а т - поперечной в соответствии с осями эллипсоидов, к которым они относятся. [29]

В уравнения (16.2) и (16.3) введены различные эффективные массы. Эффективную массу электрона т называют продольно и, а т - поперечнойв соответствии с осями эллипсоидов, к которым они относятся. [30]

Страницы: 1 2 3 4