Масштаб - корреляция
Cтраница 1
 |
Распределение дисперсии уровня амплитуды в поперечном сечении коллими-рованного пучка ( / 0 I, 9 - Q 1. [1] |
Масштаб корреляции для плоской и сферической волн, как известно [10, 11], имеет порядок радиуса первой зоны Френеля. При переходе от плоской волны ( Q 0) к узкому пучку ( Q - 1) радиус корреляции несколько уменьшается и одновременно возрастает уровень отрицательной корреляции. Дальнейшее уменьшение размера передающей апертуры ( Q 1) и ( или) радиуса кривизны фазового фронта приводит к расширению пучка. При этом коэффициент корреляции плавно переходит в коэффициент корреляции флуктуации уровня сферической волны. [2]
Измерения масштабов корреляции флуктуации интенсивности и когерентного поля лазерных пучков в турбулентной атмосфере / / У Всесоюз. [3]
Измерение масштабов корреляции флуктуации интенсивности и когерентности поля многомодовых лазерных пучков в атмосфере / / Там же. [4]
Анализ чувствительности показал сильное влияние масштаба корреляции, а также уклона слоев и земной поверхности. [5]
Кроме того, считаем, что масштаб корреляции ( неоднородности) двумерного поля много меньше внешних характерных размеров пласта. [6]
Уравнение ( 2) дает возможность, зная масштаб корреляции вихрей скорости [7], грубо оценить возможные порядки среднего квадрата пульсаций магнитного поля у поверхности Земли, вызванных турбулентными движениями в нижней ионосфере. [7]
С другой стороны, предпосылка стационарности недопустима, если масштабы корреляции сопоставимы с масштабом области. [8]
Вопрос о том, какой из этих масштабов является, скажем, масштабом корреляции флуктуации интенсивности, можно разрешить лишь на основе теоретического или экспериментального исследования флуктуации интенсивности. Например, при Ро J 1 решение, полученное в первом приближении МПВ, дает однозначный ответ на этот вопрос. [9]
Однако для достаточно медленных процессов и в случаях, когда масштабы пространств, неодно-родностей значительно меньше масштаба корреляции между частицами жидкости, можно использовать локально равновесную одночастичную ф-цию распределения с т-рой, хим. потенциалами и гидродинамич. [10]
Возвращаясь к схемам, на наш взгляд, более приемлемым, будем считать пласт пространственным телом, локальная проводимость которого является случайным полем, масштабы корреляции которого достаточно малы по сравнению с характерными масштабами всей системы. Как уже говорилось, если есть основания выделить крупномасштабные неоднородности, то это должно быть сделано, и их влияние следует учесть в модели скорее всего детерминистически. [11]
Из последнего выражения следует, что распределение интенсивности рассеянной волны по углу 6, называемое диаграммой или индикатрисой рассеяния, зависит от вида корреляционной функции В - ( г) и масштаба корреляции гк. [12]
Приведенный в главе 5 анализ поля скорости показал, что масштаб корреляции эйлеровой скорости по порядку совпадает с а - масштабом корреляции проницаемости. Поскольку поле эйлеровых скоростей мы условились считать установившимся, эйлерово время корреляции естественно считать неограниченным, так как все жидкие частицы, проходящие в разное время данную точку пространства, имеют одну и ту же скорость. [13]
Будем считать, что характерный интервал между разрывами TS много больше начального масштаба корреляции т, т.е. скорости соседних разрывов некоррелированы. [14]
Значения параметров, описывающих поле проводимости, были выбраны следующими: масштабы корреляции по осям-30 и 90 метров; параметры распределения: Т - 0 4 м / сут, Тпшх 870 м / сут, математическое ожидание рш 2 73, дисперсия р равна 2 0, что примерно соответствуеадиспереии логарифма проводимости 1 4 и среднему значению 53 м / сут. Параметры микродисперсии были приняты равными 0 005 м для продольной и 0 001 м для поперечной дис-персивиосга, молекулярной диффузией, распадом и сорбционной задержкой индикатора пренебрегали. [15]
Страницы: 1 2 3