Драйвестейн

Cтраница 1

Драйвестейн вводит в свои формулы это условное значение х, пропорциональное, согласно ( 81 6), кинетической энергии электрона. В его формулах р ( х) представляет собой функцию распределения электронов по энергиям. [1]

Драйвестейн исходит из баланса числа электронов, обладающих определенной величиной энергии, в тонком слое dx, учитывая изменение этого числа вследствие ионизации и возбуждения атомов в слое dx и вследствие двуполярной диффузии заряженных частиц на стенки. [2]

Первое явление Драйвестейн объясняет постепенным затуханием электронных лавин при пониженном напряжении ( см. гл. [3]

Как показал Драйвестейн [9], функция распределения электронов по энергиям пропорциональна второй производной зондового тока по напряжению и поэтому может быть получена анализом зондовои характеристики. [4]

В отношении возбужденных атомов Драйвестейн упрощает задачу, принимая, что налицо имеются атомы лишь в одном возбужденном состоянии; атомов в остальных возбужденных состояниях так мало, что с ними можно не считаться. Кроме ( 619), он пишет пять следующих соотношений между параметрами плазмы. [5]

Чтобы найти по методу Драйвестейна решение для участка кривой, на котором е еа, необходимо знать зависимость N - избытка числа электронов с энергией е, проходящих в 1 сек. [6]

Общий ход функции распределения Драйвестейна для неона представлен на рис. 121 кривой / /, проведенной через точки, для которых Драйвестейн произвел расчет; эти точки показаны на кривой. [7]

Для сличения теории с опытом Драйвестейн решает свои уравнения, пренебрегая некоторыми членами. Совпадение вычисленных величин VQ и Е, с наблюденными довольно хорошее. [8]

При этом приходим к распределению Драйвестейна. В следующем разделе случай постоянной длины свободного пробега рассмотрен при произвольном соотношении между частотой со и частотой столкновений. [9]

В 1936 году С. К. Моралев, а также Драйвестейн дали метод расчета а, приводящий к хорошему совпадению с опытом. [10]

В 1936 г. С. К. Морален [1235, 1237], а также Драйвестейн [1236] дали метод расчета а. [11]

Экспериментальные функции распределения отличаются от распределения Максвелла и Драйвестейна. С ростом давления Не ( 0 51 - 1 0) и тока разряда ( 3 5 - Ml ма) функция распределения приближается к максвелловской. Уменьшение давления газа или рост разрядного тока приводят к увеличению средней энергии электронов. [12]

Ход функции распределения электронов по энергиям в плазме для неона по Драйвзстейну ( кривая / / и по Максвеллу ( кривая /. [13]

Как показывает ход этих кривых, максимум кривой распределения Драйвестейна несколько сдвинут в сторону больших - энергий по сравнению с максвелловской кривой. На участке кривой / /, лежащем непосредственно за максимумом, число электронов больше того, которое соответствует максвелловскому распределению. Число электронов, обладающих очень большими значе-киями энергии, по Драйвестейну значительно меньше, чем по Макс-келлу, и для больших е становится ничтожно малым значительно раньше, чем это имеет место для макс-велловского распределения. В ряде лучаев этими особенностями функции распределения можно объяснить те отступления полулогарифмической характеристики электронного тока на зонд в плазме положительного столба в инертных одноатомных газах, которые наблюдаются на опыте. [14]

Подсчитывая &, по ( 618) и измеряя Сд, Драйвестейну удалось показать экспериментально, что в случае положительного столба в парах натрия при 273 и 287 С 4 - 1в действительно равна мощности тока 1Ег в пределах точности измерений. При 225 С Ew - - R - IEZ, что указывает на добавочный приход энергии в общем балансе за счет быстрых электронов, проникающих в плазму из катодных частей разряда. [15]

Страницы: 1 2 3