Драйвестейн

Cтраница 2

Произведено измерение функций распределения энергий электронов в столбе тлеющего разряда в Не методом Драйвестейна. Показано, что вторая схема дает систематическую ошибку, обусловленную влиянием ионной составляющей зондового тока. [16]

Различные данные по сечениям рассеяния электронов на молекулах СО2 в зависимости от энергии.| Различные данные сечения рассеяния электронов на молекулах гелия Не. [17]

Цифрами обозначены соответственно первоначальные данные и результаты, полученные с учетом поправок на распределения Максвелла и Драйвестейна. [18]

Зависимость умноженной па скорость функции. [19]

На рис. 4.2 приведены для сравнения функции распределения электронов по энергиям, соответствующие максвелловскому распределению и распределению Драйвестейна. Здесь eVt - потенциал ионизации; использованы нормированные функции (4.516) и (4.66) распределений Максвелла и Драйвестейна. Из рис. 4.2 видно, что функция распределения Драйвестейна при больших скоростях убывает быстрее, чем распределение Максвелла. Поэтому расчеты, проведенные с помощью распределения Драйвестейна, приводят к меньшим, по сравнению с распределением Максвелла, вероятностям возбуждения и ионизации. Уменьшение числа неупругих соударений соответствует уменьшению числа быстрых электронов. [20]

В табл. 4.3 приведены часто встречающиеся при численных расчетах отношения средних значений различных степеней скорости для распределений Максвелла и Драйвестейна. [21]

Функция распределения электронов по скоростям в пределе больших напряженностей поля, получаемая из (2.24), носит название функции распределения Драйвестейна. Первоначально Драйвестейн рассматривал случай а const, E - - оо. [22]

Общий ход функции распределения Драйвестейна для неона представлен на рис. 121 кривой / /, проведенной через точки, для которых Драйвестейн произвел расчет; эти точки показаны на кривой. [23]

Схема измерения дрей-фовой скорости электронов Vd ме-тодом Бейли. [24]

Согласно данным табл. 4.3, значение безразмерного параметра в скобках равно 0 85 для максвелловского распределения и 0 943 для распределения Драйвестейна. [25]

Выражение ( 81 19) дает такую же кривую распределения по скоростям в пучке быстрых электронов, двигающихся через газ, как приведенная выше формула Драйвестейна ( 81 5); Дсоз. [26]

В этом выражении С-константа, U-энергия электрона при данном соударении, Ui-энергия, соответствующая потенциалу ионизации газа, a Ut-средняя ( наиболее вероятная) энергия электрона. Драйвестейн исходит из предложенного им закона распределения по энергиям. [27]

Драйвестейн принимает, что электрическое поле равномерно и что скорость направленного движения во много раз больше средней скорости теплового движения. Он учитывает лишь упругие соударения электронов с частицами газа и пренебрегает влиянием неупругих соударений на движение электронов. Исходным положением служит равновесие между средним приростом энергии на длине одного свободного пробега электрона и средней потерей энергии при каждом соударении. [28]

После вывода основных уравнений кинетики слабо ионизованной плазмы мы можем перейти к анализу конкретного вида и физического смысла возможных функций распределения и к последующему вычислению средних значений различных величин. Мы рассмотрим две функции распределения электронов по скоростям - распределение Максвелла и распределение Драйвестейна. Необходимо отметить, что та или иная функция распределения применима только при вполне определенных условиях. Все функции распределения следует выводить из уравнения Больцмана. В § 4.1 компоненты fj и i функции распределения выражены через невозмущенную функцию распределения / J. Дифференциальное уравнение для функции / JJ было получено в гл. В § 4.5 и 4.6 с помощью распределений Максвелла и Драйвестейна выводятся интегральные соотношения, применимые при определенных условиях к реальным физическим ситуациям. [30]

Страницы: 1 2 3