Массивный материал
Cтраница 1
Дсбая массивного материала, S-площадь поверхности, э-плотность и М - молекулярный вес. [1]
Начат выпуск массивных материалов на основе соединения YBa2Cu3O7 c ( или NdBa2Cu3O7 x), которые в режиме замороженного поля конкурируют с такими постоянными магнитами, как Nd-Fe - В. [2]
Как и в массивных материалах, в тонких магнитных пленках наблюдается сдвиг спектра шума в сторону высоких частот по мере увеличения частоты перемапшчивания. В массивных проводящих материалах такой сдвиг спектра обычно связывают с влиянием вихревых токов. [4]
Как и в массивном материале, пьезосопротивление тонких проводящих пленок обусло влено в основном изменением удельного сопротивления, которое имеет место при деформации. Однако структура тонких пленок часто отличается от структуры массивных образцов, и поэтому относительная роль различных механизмов рассеяния электронов может измениться. В частности, близость внешних поверхностей друг к другу и наличие большого числа границ зерен может привести к тому, что доминирующим механизмом в сопротивлении будет рассеяние на поверхности. [5]
С точки зрения ферромагнетизма массивных материалов, ферромагнитные пленки могут быть приготовлены со следующими необычными, но нужными для технических применений свойствами: во-первых, вследствие пленочной анизотропии формы вектор намагниченности М расположен в плоскости пленки; во-вторых, в плоскости пленки можно индуцировать произвольное преимущественное направление, называемое легкой осью (), так что в наинизшем энергетическом состоянии М направлена вдоль этой оси ( одноосная анизотропия); в-третьих, знак М, может быть изменен на обратный приложением слабого ( величиной в несколько эрстед) магнитного поля. Большая часть данной главы посвящена рассмотрению природы этих интересных свойств и влияния их на другие магнитные явления. [6]
 |
Конструкция полосковой линии для наблюдения быстрого персмагничива-п.. я. [7] |
При сравнении ферромагнитных явлений в массивных материалах и тонких пленках основной задачей является определение зависимости намагниченности объекта от его толщины. Спин атома, находящегося на поверхности однородно намагниченной ферромагнитной пленки, в меньшей степени привязан к среднему направлению М, так как поверхностные спины испытывают обменное взаимодействие только со спинами внутренних атомов. [8]
Более интересный метод заключается в рассечении массивных материалов с помощью ультрамикротома. [9]
Отличие свойств малых частиц от свойств массивного материала известно уже достаточно давно и используется в разных областях техники. Примерами могут служить широко применяемые аэрозоли, красящие пигменты, получение цветных стекол благодаря окрашиванию их коллоидными частицами металлов. [10]
Более интересный метод заключается в рассечении массивных материалов с помощью ультрамикротома. [11]
При условии плоской зоны никаких зарядов в массивном материале не существует, так что уровень Ферми располагается по середине запрещенной зоны. При добавлении атомов примеси уровень Ферми сдвигается вверх или вниз. [12]
При условии плоской зоны никаких зарядов в массивном материале не существует, так что уровень Ферми располагается по середине запрещенной зоны. При добавлении атомов примеси уровень Ферми сдвигается вверх или вниз. [13]
Приводимые константы зависят от того, исследовался ли массивный материал, осажденный из паров материал, либо тонкая пленка. [14]
Электропроводность гранулированных пленок намного порядков меньше, чем массивного материала, и обычно характеризуется отрицательным температурным коэффициентом сопротивления. Установлено, что электропроводность экспоненциально зависит от величины, обратной температуре, свидетельствуя тем самым о том, что механизм проводимости можно термически активировать. Электропроводность носит омический характер в области слабых электрических полей, но становится нелинейной в сильных полях. Экспериментальные результаты трактуются на основе различных механизмов проводимости, таких как термоэлектронная и шоттковская эмиссия, туннелирование через вакуумный зазор и ловушки в диэлектрической подложке ( см. гл. [15]
Страницы: 1 2 3 4