Матрица - джонс
Cтраница 1
Матрицы Джонса могут быть введены не только для двулучепре-ломляющих кристаллов, но и для любых других оптических элементов, при прохождении которых свет изменяет состояние поляризации. В первую очередь к таким элементам относятся поляризаторы различного типа. [1]
Матрица Джонса обхода резонатора в противоположном направлении М в общем случае отличается от М, и потому в одном и том же поперечном сечении резонатора поляризац, характеристики волн, распространяющихся в противоположных направлениях, а также их собств. Этот эффект в кольцевых резонаторах, содержащих нееааамные элементы оптические, напр, одтич. Фарадея эффекта, может приводить к подавлению одной из встречных волн. [2]
Построение матриц Джонса можно проиллюстрировать примером со световой волной, падающей нормально на пластинку из одноосного кристалла, оптич. [3]
Вид матриц Джонса для данного элемента зависит от ориентации осей координат. [4]
Чтобы получить матрицу Джонса для такой структуры, необходимо разделить эту пластинку на N пластинок равной толщины. [5]
Ьрлвы, М - матрица Джонса дифрагирующего iifilifigi, Г - вектор Джонса просвечивающей волны, и Bte, v, z, яв, у0) - расстояние от объекта до точ-ю няйлюдения; l m, п - направляющие косинусы олнового вектора от объекта до точки наблюдения, So-область, занятая объектом. [7]
 |
Различные типы связанных резонаторов ( I и зависимость коэффициента отражения эквивалентного зеркала р от частоты. [8] |
Модули собств, значений матрицы Джонса определяют потери О. [9]
Допустим Jm соответствует произведению матриц Джонса, необходимому для описания воздействий на сигнал, принимаемой антенной т, вплоть до точки входа коррелятора. Поступающие на вход коррелятора сигналы равны JmEm и JnEn, где векторы Ет и Еп - сигналы, принимаемые антеннами. [10]
Собственные векторы и собственные значения матрицы Джонса имеют реальный физический смысл как характеристики соответствующего оптического элемента. [11]
При этом необходимо иметь в виду, что матрицы Джонса не коммутируют и все они должны быть записаны в единой системе координат. Существуют таблицы матриц Джонса, в которых они приведены для главных координатных систем. Для произвольной координатной системы матрица Джонса Т может быть получена из табличной в результате преобразования Т а - 1Та, где а - матрица поворота, совмещающая выбранную систему координат с главными осями. Хотя традиционно аппарат матриц Джонса используется для рассмотрения поляризации плоских волн, проходящих через оптическую систему, ниже будет показана его полезность для рассмотрения пространственной модуляции света электрооптическими кристаллами. Аналогично (7.11) можно записать матрицу Джонса и для кристаллов, обладающих оптической активностью. Однако в этом случае собственные моды световой волны в кристалле имеют эллиптическую поляризацию. [12]
Матрица рассеяния, определяемая выражением (6.11.1), эквивалентна матрице Джонса А, введенной в гл. Таким образом, можно воспользоваться соответствующим формализмом, который был применен в разд. [13]
Для всех резонаторов с чисто фазовой анизотропией расчет методом матриц Джонса не дает разницы в потерях для собственных поляризаций. [14]
Можно показать [76], что для возможности применения метода возмущений необходимо и достаточно, чтобы невозмущенная матрица Джонса и эрмитово сопряженная матрица имели одни и те же собственные векторы. Матрица 7Ш) тогда и только тогда является нормальной, когда она имеет полную ортонормированную систему собственных векторов. [15]
Страницы: 1 2 3