Матрица - жесткость - система
Cтраница 2
Таким образом, на этапе формирования матрицы жесткости системы в рабочий файл на пакете магнитных дисков записывается полная лента матрицы без учета свойства разреженности. [16]
 |
Изменение относительной погрешности при расчете осесимметричного напряженного состояния.| Расчетная схема образца с кольцевым надрезом ( а 1 75 Oj.| Диаграмма деформирования материала образца. [17] |
Канторовича необходимо пересчитывать на каждой итерации матрицы жесткости системы уравнений и векторы правых частей, а метод дополнительных деформаций и его модификации позволяют сохранить при итерациях матрицу жесткости системы уравнений неизменной и пересчитывать только векторы правых частей. [18]
Например, если рабочий файл имеет 10 Мбайт, в нем можно разместить полуленту матрицы жесткости системы, имеющую более миллиона элементов. [19]
Рассмотренный блочный метод формирования и решения системы уравнений позволяет на каждом этапе вычислительного процесса хранить компоненты матрицы жесткости системы и ее правых частей, соответствующие лишь компонентам перемещений двух смежных частей конструкции. [20]
Изложенный метод расчета полностью неприменим, если в системе имеются абсолютно жесткие элементы, так как при этом в матрице внутренней жесткости системы появятся бесконечно большие коэффициенты, а матрица внутренней податливости будет вырожденной. Например, в диагональной матрице податливости шарнирно-стержневой системы коэффициенты, соответствующие абсолютно жестким стержням, будут равны нулю и обратят в нуль определитель матрицы. [21]
При отсутствии внеузловой нагрузки связь между матрицами Р и v может быть представлена в виде Р Kv, где К - матрица жесткости системы. [22]
Одна из самых распространенных ситуаций, которая приводит к неправильному результату и даже к прерыванию счета, сводится к тому, что матрица жесткости системы оказывается или rwo. Во втором случае разложение матрицы на треугольные множители не может быть выполнено. [23]
Но, как было показано на примере 4.3, начиная с k 3 появляются узлы интерполяции, лежащие внутри области Т; это обстоятельство затрудняет формирование матрицы жесткости системы. Была поставлена следующая проблема: каким образом можно увеличить степень аппроксимирующих полиномов, не вводя внутренних ( по отношению к Т) узлов интерполяции. [24]
 |
Изменение относительной погрешности при расчете осесимметричного напряженного состояния.| Расчетная схема образца с кольцевым надрезом ( а 1 75 Oj.| Диаграмма деформирования материала образца. [25] |
Канторовича необходимо пересчитывать на каждой итерации матрицы жесткости системы уравнений и векторы правых частей, а метод дополнительных деформаций и его модификации позволяют сохранить при итерациях матрицу жесткости системы уравнений неизменной и пересчитывать только векторы правых частей. [26]
Полная система разрешающих уравнений МКЭ получается суммированием соответствующих коэффициентов систем уравнений отдельных элементов. Матрица жесткости системы является симметричной и в общем случае имеет ленточную структуру с окаймлением. [27]
Также формируется матрица жесткости системы, решается система уравнений, определяются перемещения и узловые усилия в стержнях. [28]
Итерационный процесс продолжается до тех пор, пока расчетные напряжения в двух-соседних временных интервалах будут близки с заданной точностью. Метод переменных упругих параметров неэкономичен в смысле затраты машинного времени: в каждом, временном шаге заново строится матрица жесткости системы конечных элементов. [29]
Для выполнения расчета по недеформированной схеме необходимо сформировать матрицу Л жесткости системы по направлению перемещений Zk ( или сил Р / с), как матрицу реакций для системы с наложенными в каждом узле шестью связями. Она вычисляется и формируется в памяти ЭВМ поэлементно: последовательно формируются матрицы жесткости каждого стержня и из их блоков составляется матрица жесткости системы. При этом учитываются деформации растяжения ( сжатия), кручения, изгиба стержней, в общем случае - с учетом сдвигов поперечных сечений при изгибе. [30]
Страницы: 1 2 3