Cтраница 3
Преимущество этого метода в том, что при со, заданном уравнениями ( А-72), матрица поворота координат в левой части уравнения ( А-71) становится матрицей собственных векторов. Другими словами, два элемента в каждой строчке являются коэффициентами одного из двух собственных векторов. [31]
Хотя секторы Е и Н в разных симметричных точках ориентированы в пространстве по-разному, они не умножаются на матрицу поворота CzN потому, что в цилиндрических координатах их компоненты одинаковы с точностью до множителя Я. Выражения (11.16), характеризующие закономерности распределения поля, указывают, что поля в соседних симметричных точках отличаются по фазе a p2nq / N, где число q показывает количество длин волн поля, укладывающихся на окружности. [32]
R - вектор относительных малых перемещений, Л - Е Л, Е - единичная матрица, А - матрица, полученная из матрицы поворота путем линеаризации элементов матрицы А по углам Эйлера. [33]
При выводе формул (25.26) и (25.27) мы видели, что для нахождения решения для импульсного режима требуется перемножать матрицы Я, тесно связанные с матрицами поворотов. [34]
Это соотношение содержит интеграл по направлениям падающего излучения, как и в скалярной теории, но вместо индикатрисы рассеяния в него входит фазовая матрица, представляющая произведение матрицы рассеяния и матриц поворотов. [35]
Если мы совершенно произвольно условимся всегда связывать с пространственным поворотом координатных осей 5, описываемым формулой (15.32), преобразование (15.30) базисных состояний, которому отвечает матрица R в формулах (15.34), совпадающая с матрицей поворота 5, то в этом и только в этом случае числа gqa ( и aqa) будут преобразовываться как компоненты тензоров. [36]
Здесь постоянные г, а, 6, с характеризуют смещение начала отсчета времени и координат, постоянные vx, vy, vz определяют равномерное, прямолинейное движение начала новой системы координат относительно старой, постоянные числа а определяют матрицу поворота ( см. § 6) осей новой системы координат относительно старой. [37]
На схеме представлен вектор Джонса, выходящий после поляризатора, матрица поворота, преобразующая исходный вектор к координатам, связанным с главными направлениями ху кристаллической пластинки К, и матрица пластинки / С Действие пластинки К, представлено соответствующей матрицей; затем поляризованный свет с помощью матрицы обратного поворота преобразуется к исходной системе координат, а после этого с помощью матрицы поворота на угол 8 приводится к системе координат, связанной с анализатором А. Анализатор при этом характеризуется матрицей в собственных осях. [38]
Матрица поворота имеет одинаковый вид для всех элементов. [39]
А состояния с т0 бывают только при целых спинах. Матрицы поворота для 11 приведены в табл. 15.2 ( стр. [40]
Влияние шумов приводит к тому, что значения координат базовых линий содержат ошибки. В результате матрица поворота становится не ортогональной, что приводит к дополнительным ошибкам при вычислении углов ориентации. Ортогонализация матрицы поворота позволяет уменьшить ошибки вычисления углов, особенно при высокой динамике объекта. [41]
Таким образом, операция симметрии пространственной группы приводит к новым переменным с преобразованным волновым вектором, причем они умножаются на величину, зависящую от трансляции. Заметим, что матрице поворота R, преобразующей векторы положений, соответствует обратная матрица R-1, преобразующая волновые векторы. [42]
Ясно, что в указанных задачах излучение в атмосфере не может иметь круговой поляризации и не может зависеть от азимута. Поэтому матрицу рассеяния вместе с матрицами поворота можно усреднить по азимуту, а поляризация может быть только линейной. [43]
Матрица, имеющая одинаковое число строк и столбцов ( т / г), называется квадратной матрицей. Примером квадратных матриц являются ( ЗХ 3) - матрицы поворота. [44]
Матрица, имеющая одинаковое число строк и столбцов ( т п), называется квадратной матрицей. Примером квадратных матриц являются ( Зх 3) - матрицы поворота. [45]