Метрика - керр
Cтраница 1
Метрика Керра - Ньюмена принадлежит к вырожденному типу D по классификации Петрова. [1]
Метрику Керра можно аналитически продолжить внутрь г г способами, аналогичными крускаловскому продолжению метрики Шварцшильда. Однако это внутреннее решение не имеет физического смысла по двум причинам. [2]
Продолжение метрики Керра внутрь поверхности горизонта ( подобно тому, как это было показано в § § 102, 103 для метрики Шварцшильда) не имеет физического смысла. Такое продолжение зависело бы лишь от тех же двух параметров ( т и а), что и поле вне Srop, и уже отсюда ясно, что оно не могло бы иметь отношения к физической задаче о судьбе коллапсирующего тела после его ухода под горизонт. [3]
Продолжение метрики Керра внутрь поверхности горизонта ( подобно тому, как это было показано в § 102, 103 для метрики Шварцшильда) не имеет физического смысла. Такое продолжение зависело бы лишь от тех же двух параметров ( га и а), что и поле вне Srop, и уже отсюда ясно, что оно не могло бы иметь отношения к физической задаче о судьбе коллапсирующе-го тела после его ухода под горизонт. [4]
В метрике Керра существуют две физически выделенные поверхности: поверхность Sm, на к-рой обращается в нуль метрический коэф. [5]
В случае метрики Керра, вращающейся черной дыры, пространство-время вне ее стационарно и возможен выбор неизменной во времени системы координат, асимптотически переходящей в лоренцеву систему на бесконечности. [6]
Полное пространство-время метрики Керра - Ньюмена исследуется в принципе так же, как и в метрике Шварцшильда. Дополнительная трудность здесь связана с отсутствием сферической симметрии. Мы считаем, что М2 Q2 а2, ибо только в этом случае решение описывает черную дыру. Все инварианты кривизны при г г конечны, и пространство-время не имеет особенностей. [7]
Рассмотрим малые возмущения фоновой метрики Керра, которые либо создаются внешними материальными источниками, описываемыми тензором энергии импульса Т, либо имеют чисто волновую природу. [8]
Откладывая исследование общего случая метрики Керра - Ньюмена до гл. [9]
ЯЦ ( Д, обозначен тензор Римана невозмущенной метрики Керра. [10]
В этом параграфе мы тем не менее рассмотрим формальное продолжение метрики Керра - Ньюмена внутри горизонта событий. Причины этого заключаются в следующем. [11]
Разделение переменных в уравнении Дирака для массивного поля спина 1 / 2 в метрике Керра приводит к системе угловых уравнений (20.74), из которых после исключения функций S получаем при А. [12]
Имеется значительное число работ, посвященных анализу коэффициентов отражения для различных полей в метрике Керра - Ньюмена или ее частных случаях и развитию методов их приближенного описания. [14]
Стационарная метрика вращающейся незаряженной черной дыры вне горизонта событий рассмотрена нами в § 4.4. Там мы изложили причины, по которым метрика Керра, продолженная внутри горизонта событий, не может описывать пространство-время внутри черной дыры. [15]
Страницы: 1 2 3