Cтраница 3
В следующих трех главах даются приложения метода интегральных многообразий к задачам механики систем твердых тел. [31]
Уравнения движения в этой форме называются уравнениями Ньютона и представляют собой основу механики системы взаимодействующих частиц. [32]
Это, однако, не означает, что статистическая физика представляет собой механику системы, число степеней свободы кото-рой неограниченно растет. Статистическая физика, как мы увидим, привлекает положения, чуждые механике. Поэтому при построении теории теплового движения законы механики необходимы, но. [33]
Вместе с тем здесь развита акустика, поскольку она частью относится к механике системы, частью к теории упругости или гидродинамике. [34]
С интегрированием дифференциальных уравнений в частных производных весьма тесно связаны исследования Якоби в механике систем материальных точек. После издания Mecanique analytique Лагранжа эта область механики привлекала много исследователей, среди которых особенно выделяются имена Пуассона и Гамильтона. Полный перевод этих лекций Научно-техническое издательство и предлагает вниманию читателя. При переводе была поставлена цель, как можно точнее передать текст, сохранив по мере возможности особенности языка и характер изложения подлинника. [35]
В случае внешнего шума это просто отклик системы на приложенную силу, который определяется механикой системы. Однако для систем, настолько близких к равновесным, что их можно рассматривать как линейные, С является постоянной ( равной Ут) и может быть найдена, если известно Ре. Однако из-за неопределенности в выборе А ( у) полученный результат не заслуживает доверия. Действительно, как будет видно в следующей главе, уравнение (8.1.4) с А ( у), взятым из феноменологического уравнения (8.9.1), неверно, когда выходит за границы применимости приближения Фоккера-Планка. Это была первичная трудность, подмеченная Макдональдом и продемонстрированная на следующем парадоксе. [36]
Введенное определение тела переменной массы позволяет рассматривать механику тела переменной массы как один из разделов механики системы материальных точек, так как все исследования движения такого тела можно выполнить методами классической механики. [37]
Такие ф-ии встречаются в теории упругости, в гидродинамике, в теории векторных полей, в механике систем. [38]
В настоящее время следует принять, что вся физика построена по такому принципу - и не только механика систем частиц, но также динамика электромагнитного поля и динамика геометрии, или геометродинамика, как можно одним словом охарактеризовать общую теорию относительности. [39]
При описании движения жидкости и газа можно было бы, как это делается, например, в механике системы материальных точек, следить за движением каждой отдельной частицы жидкости, изучать ее траекторию, скорость и ускорение. [40]
В 1743 г. Даламбер ( 1717 - 1783) высказал принцип, получивший название начала Даламбера, послуживший базой построения механики систем, подчиненных связям. [41]
Из этого примера нужно заключить, что ньютоновский закон равенства действия и противодействия имеет решающее значение при переходе от механики точки к механике системы. [42]
Смысл такого метода изложения, по мнению Герца, состоит прежде всего в том, что он устраняет искусственное разделение механики точки и механики системы, позволяя рассматривать любое движение как движение системы. Это нашло свое выражение в аналогиях, которые обнаружены при сопоставлении идей Гамильтона в механике и геометрии многомерного пространства. [43]
В 1743 г. Ж - Даламбер в своей работе Трактат по динамике установил принцип, носящий его имя, который послужил базой для построения механики систем, подчиненных связям. [44]
Наконец, ввиду необходимости, при строгой постановке задачи о движении системы тел, включать в рассмотрение также и поле, мы считаем принципиально невозможным строгое решение этой задачи в рамках механики системы с конечным числом степеней свободы. [45]