Cтраница 1
Классическая статистическая механика дает для средней энергии линейного осциллятора при температуре Т значение еЛ7 где k 1 38 - 10 - 23 Дж / К - постоянная Больцмана. Это частный случай закона классической статистики о равнораспределении, согласно которому в тепловом равновесии на каждую степень свободы в среднем приходится l / 2kT кинетической энергии. [1]
Классическая статистическая механика дает возможность подсчитать средний квадрат отклонений от термодинамических значений; в равновесном состоянии. [2]
Согласно классической статистической механике при абсолютном нуле температур всякое движение в системе молекул прекращается. Поэтому в классической статистике все-тела при абсолютном нуле должны были бы быть твердыми кристаллами. Не так обстоит дело в квантовой статистике. [3]
Согласно классической статистической механике давление как функция температуры и объема может быть выражено следующим образом ( см. гл. [4]
В классической статистической механике удобно использовать составляющие импульса рх mvx, ру mvy и pz mvZl а не составляющие скорости. [5]
В классической статистической механике Максвелла - Больц-мана молекулы неразличимы. [6]
Во-первых, классическая статистическая механика жидкостей не занимается потенциалами межмолекулярных взаимодействий. Она берет их готовыми, безразлично откуда. [7]
Первой гипотезой классической статистической механики является утверждение, что наблюдаемые макроскопические явления могут быть объяснены движением молекул, подчиняющихся законам классической механики. [8]
В основе классической статистической механики лежит ньютоновская механика, допускающая описание истории каждой из частиц, так что в принципе возможно дать биографию каждого отдельного экземпляра. [9]
Энтропия в классической статистической механике определяется как логарифм допустимого объема фазового пространства, соответствующего системе. [10]
Это представление сближает классическую статистическую механику с квантовой механикой. [11]
Физическое тело в классической статистической механике обычно представляют в виде системы большого числа частиц, взаимодействующих между собой и с пограничными телами и находящихся в поле внешних сил. Предполагается, что любая частица системы взаимодействует с границей лишь в непосредственной близости к ней. Взаимодействие между любыми двумя частицами системы не допускает их соударения, но позволяет им как угодно удаляться. [12]
В противоположность квантовой теории классическая статистическая механика приводила к выводу, что теплоемкость твердого тела должна сохранять конечное значение при абсолютном нуле. Поэтому и энтропия твердого тела, и изменение энтропии при реакции между твердыми телами должны стремиться к минус бесконечности при приближении температуры к абсолютному нулю. Тем не менее уравнение ( XIV, 11) сохраняет свою силу. Происходит это по следующей причине: AS стремится к минус бесконечности, как In Г, но произведение Т пТ имеет своим пределом нуль, когда Т стремится к нулю. [13]
В противоположность квантовой теории классическая статистическая механика приводила к выводу, что теплоемкость твердого тела должна сохранять конечное значение при абсолютном нуле. Поэтому и энтропия твердого тела, и изменение энтропии при реакции между твердыми телами должны стремиться к минус бесконечности при приближении температуры к абсолютному нулю. Тем не менее уравнение ( XIV, 11) сохраняет свою силу. Произведение TlnT имеет своим пределом пуль, когда Т стремится к нулю. [14]
Несмотря на указанные трудности, классическая статистическая механика способна дать отчетливое представление о свойствах газообразного состояния вещества, за исключением области крайне низких температур, близких к абсолютному нулю. [15]