Cтраница 2
Таким образом, в приближении классической статистической механики изотопные вещества имеют одинаковое давление пара. [16]
Ми рассмотрели возможно более беспристрастно применение классической статистической механики к разнообразным газовым химическим реакциям различных кинетических порядков в широком интервале изменения температур и давлений. При этом предполагалось, что во всех случаях, кроме ионных реакций, исходные и промежуточные вещества, а также продукты реакции участвуют в реакции в виде молекул. Согласно основной теории Траутца и Льюиса, скорость бимолекулярной химической реакции пропорциональна произведению числа столкновений молекул на выражение Больцмана для доли молекул, обладающих энергией, равной или большей энергии активации. Два необходимых дополнения заключались в определении доли активных молекул в случае, когда энергия активации выражается более чем двумя квадратичными членами, и в применении принципа стационарности к химическим: реакциям при низких давлениях, когда не сохраняется равновесное распределение энергии. [17]
Все последующие соотношения полностью эквивалентны соотношениям классической статистической механики. [18]
Хорошо известно, что и в классической статистической механике дается также лишь вероятностное предсказание о поведении частиц. [19]
Это уравнение аналогично теореме Лиувилля в классической статистической механике. Заметим, что знак в уравнении (23.12) противоположен знаку в обычном гейзенберговском операторном уравнении для квантовомеханических операторов динамических величин. [20]
Читатель, знакомый с распространенным методом групп классической статистической механики, в равенстве ( 66) может узнать так называемую функцию Майера, как ее принято определять в рамках этой теории. [21]
Применение в дальнейшем к излучению основных положений классической статистической механики привело, как известно, к противоречию, выход из которого указала квантовая теория вещества. [22]
Уравнения (48.12) и (48.13) являются важнейшими уравнениями классической статистической механики; они представляют собой один из способов выражения закона распределения Максвелла - Больцмана. [23]
Читатель, знакомый с распространенным методом групп классической статистической механики, в равенстве ( 66) может узнать так называемую функцию Майера, как ее принято определять в рамках этой теории. [24]
Теория Дебая - Хюккеля, исходящая из классической статистической механики и электростатики, позволяет определить свободную энергию взаимодействия ионов в растворе. Рассматривается система, состоящая из центрального иона и окружающей его атмосферы противоионов. [25]
Все последующие соотношения полностью эквивалентны аналогичным соотношениям классической статистической механики. [26]
Изучаемые в МСС величины - аналоги величин классической, статистической механики и термодинамики замкнутой системы, хотя исторически они введены в МСС до создания статистической механики и совершенно независимо. [27]
Предположим, что к электронам в металле приложима классическая статистическая механика. [28]
Настоящий обзор применения метода Монте-Карло для расчетов в классической статистической механике мы завершим несколькими замечаниями общего характера. В принципе рассматриваемый метод позволяет получить точные результаты для равновесных свойств малых систем. Рассмотренные в § 11 результаты для систем твердых дисков, по-видимому, можно считать примером того, что в настоящее время практически возможно получить для систем твердых сердцевин с чисто отталкивательным взаимодействием, а также для систем молекул с притяжением при температурах выше критической. При этом для систем из нескольких сотен молекул точные результаты получаются при значениях плотности вплоть до окрестности фазового превращения типа замерзания. Более того, опять на основе результатов для твердых дисков можно предположить, что эти точные результаты дают очень хорошую оценку свойств термодинамически большой системы. [29]
Рассматривается вывод равновесного распределения зародышей по размерам на основе классической статистической механики. В случае идеальной системы зародышей найдено точное выражение для равновесного распределения зародышей по размерам, включая предэкспоненци-альный множитель. Показано, что, будучи одним и тем же по физическому содержанию, это выражение может быть записано в двух формах в зависимости от того, какая из моделей жидкого зародыша - модель с неподвижным центром масс или модель с неподвижными границами и флуктуирующим центром масс - принимается при введении термодинамических величин отдельно взятого зародыша. Обсуждается асимптотическая форма указанного выражения для больших зародышей. [30]