Cтраница 3
Вопрос нормировки функции Г ( Е) в рамках классической статистической механики неинтересен. [31]
Теорема Лиувилля явно или неявно используется во многих доказательствах классической статистической механики. Особую роль она играет в статистической теории неравновесных процессов. Рассмотрим некоторые важные следствия, получаемые непосредственно из теоремы Лиувилля. [32]
Древесная классификация создана для решения некоторых математических проблем в классической статистической механике, важность которых начала осознаваться лишь в последнее время. [33]
Формальное решение (1.2.68) квантового уравнения Лиувилля аналогично выражению (1.1.24) в классической статистической механике. [34]
Выражение (39.9) или (39.10) является квантовым аналогом фазового среднего в классической статистической механике. [35]
Соотношения, устанавливающие связь функций Fn ( R) с формализмом классической статистической механики, были найдены в 1935 г. независимо друг от друга И. [36]
Третья глава ( самая длинная) называется Вероятность в некоторых задачах классической статистической механики. Очень удачно, что мы смогли поместить в нашей книге столь прозрачный обзор физических идей, господствующих в этой трудной и важной области, и заручиться сотрудничеством столь выдающегося авторитета в этих вопросах. Наша третья глава в значительной степени является последовательным комментарием к некоторым вопросам, затронутым в первой лекции Уленбека, и хотя содержание этой главы независимо, мы очень советуем читать ее вместе с этой лекцией. [37]
Возможны и такие любопытные случаи, когда систему В можно описать классической статистической механикой. [38]
С чисто математической точки зрения простейшим нетривиальным частным случаем подобных теорий является классическая статистическая механика. Поэтому древесная классификация связных помеченных графов [1, 2] первоначально создавалась с целью применения к классической статистике. Но в будущем целесообразно распространить идеи, положенные в основу этой классификации, также и на квантовый случай. [39]
Если в системе установилось максвелловское распределение скоростей частиц, то с позиций классической статистической механики ее температура определена. Неравновесная термодинамика применима, когда неравновесные процессы настолько медленны, что ни для одного из сортов частиц любой малой, но макроскопической области нет существенных отклонений от максвелловского распределения скоростей. В газах, как известно, промежуток времени, требующийся для установления распределения Максвелла TM по порядку величины, равен отношению длины свободного пробега молекул / к скорости звука с. [40]
Хотя эта величина естественным образом появляется в построениях, основанных на принципах классической статистической механики, она не дает возможности непосредственно представить физическую микроскопическую структуру среды, как это можно сделать для твердого тела, указав тип кристаллической структуры и размеры элементарной ячейки. [41]
Функция Урселла, которая будет определена ниже, играет важную роль в классической статистической механике. [42]
Заметим, что при Тв теплоемкость приближается к величине R, которую предсказывает классическая статистическая механика. [43]
Однако для цели упрощения представлений коэффициентов степенных рядов, находящих свое применение в классической статистической механике, требуется более сильное определение изоморфизма растущих деревьев. [44]