Квантовая статистическая механика

Cтраница 1

Квантовая статистическая механика также имеет прямую связь с квантовой теорией поля. [1]

Основным постулатом квантовой статистической механики является гипотеза о равных a priori вероятностях и хаотичных a priori фазах квантовом еханическ их состояний системы. F, мы должны приписать равные вероятности и хаотичные фазы в момент измерения тем собственным функциям наблюдаемой F, которые одинаково хорошо согласуются с приближенными сведениями о состоянии, получаемыми из наблюдения. [2]

Рассмотрим теперь основные понятия квантовой статистической механики - чистые и смешанные квантовые ансамбли, статистический оператор ( или матрицу плотности) и квантовое уравнение Лиувилля. Обсудим также симметрию по отношению к обращению времени в квантовой статистике. [3]

Эти функции играют в квантовой статистической механике такую же роль, как и распределение Максвелла (7.1.3) в классическом случае. [4]

Одним из первых крупных успехов квантовой статистической механики явилась работа Зоммерфельда ( 1928 г.), в которой он показал, что единственный путь объяснения казавшихся тогда загадочными свойств металлов лежит в использовании статистики Ферми - Дирака. Эта работа после соответствующей коррекции, учитывающей эффект периодического потенциала, создаваемого ионами решетки, легла в основу современной теории металлов. [5]

Основываясь на таком рассуждении, были введены элементарные понятия квантовой и статистической механики для интерпретации эмпирической стороны классической термодинамики. Квантовое представление об энергетических уровнях использовано для интерпретации внутренней энергии. Статистические теории приведены для того, чтобы показать, что термодинамические энергии и энтропия являются средними или статистическими свойствами системы в целом. Это позволяет понять основные положения второго закона, обоснование третьего закона и шкалу абсолютных энтропии. Также представлены методы вычисления теплоемкости и абсолютной энтропии идеальных газов. Численные значения абсолютной энтропии особенно важны для анализа систем с химическими реакциями. После рассмотрения этих основных положений технические применения даны в виде обычных термодинамических соотношений. [6]

Следовательно, формулировка на языке функциональных интегралов позволяет изучать квантовую статистическую механику первоначальной ( d - 1) - мерной теории. [7]

Следует упомянуть о недавних работах Ван-Хова) и Кона и Латтинджера2) по квантовой статистической механике. Эти авторы впервые удовлетворительным образом вывели так называемое уравнение переноса ( которое в нашей терминологии является квантовомехани-ческим аналогом основного уравнения) из квантового уравнения Лиувилля. Существенным моментом их вывода является то обстоятельство, что внедиагональные элементы матрицы плотности ( которые очень быстро меняются во времени) выражены через медленно меняющиеся диагональные члены. Уравнение переноса ( или основное уравнение) содержит только эти диагональные члены, так что снова получается сокращение в описании состояния системы. [8]

Уравнение (51.4), которое может быть названо квантовым уравнением Лиувилля, кладется в основу квантовой статистической механики. [9]

Плотность энергии в поле излучения, находящемся в равновесии с черным телом при температуре ТУ может быть рассчитана методами квантовой статистической механики ( гл. [10]

Рассмотрение всех этих вопросов в настоящей книге не является ни исчерпывающим, ни совершенно строгим, и одна эта книга не может служить источником всех сведений, которые позволяют самому читателю применять квантовую и статистическую механику как метод исследования. В то же время знания, почерпнутые при чтении настоящего труда, должны создать основу для усвоения более специальной литературы по отдельным вопросам, которая приводится в конце каждой главы. [11]

Третий закон термодинамики ( так же как квантовая статистическая механика) дает явные значения для этих постоянных. [12]

Балеску с единой точки зрения и в доступной форме изложен обширный материал, начиная с основных понятий статистической механики вплоть до исследований последних лет. Автор раскрывает общие черты методов равновесной и неравновесной, классической и квантовой статистической механики и показывает единство лежащих в их основе идей. Это значительно облегчает изучение статистической механики. [13]

Схема уровней энергии, поясняющая работу лазера. Лазерная генерация происходит на переходе между двумя возбужденными состояниями а и Ь, имеющем частоту ш. Состояние а возбуждается со скоростью г0, при этом состояния а и 6 релаксируют в состояния с и о., соответственно, со скоростями 7а и 7& - Состояния а, с и d релаксируют в состояние g со скоростями 7g. 7с и 7d. соответственно. [14]

Квантовая теория лазерного излучения, в сущности, есть проблема неравновесной квантовой статистической механики. [15]

Страницы: 1 2 3