Cтраница 2
Отметим, что временной множитель TO обратно пропорционален безразмерной ширине спектра Ар - fioh. Если процесс параметрической генерации охватывает много гармоник ( Ар 1), то TO C O. Q / C и генерируется периодическая последовательность весьма коротких импульсов. Амплитуда этих импульсов прямо пропорциональна постоянной составляющей начального возмущения в резонаторе Во ( 0) и ширине генерируемого спектра Ар. Своеобразна временная зависимость установившихся периодических импульсов поля: это однополярный импульс, показанный на рис. 5.5. Несколько неожиданным оказывается отсутствие сигнала в первую половину периода. [16]
Следует вспомнить о временном множителе e - iwt. Это слагаемое описывает частицы, падающие на барьер. В области - III также имеются две волны. Волна Fe kx, бегущая по направлению оси Ох, связана с частицами, прошедшими через барьер. Волна, распространяющаяся в обратном направлении, сопоставляется частицам, падающим на барьер справа. [17]
Показать, что если временной множитель брать не в форме б - ш, а в форме е ш, то в условиях излучения ( 62) и ( 76) знак минус перед членом iku следует изменить на плюс. [18]
Как PI раньше, временной множитель подразумевается. Два члена п ( 10) отвечают волне, расходящейся от начала координат и сходящейся к нему соответственно. [19]
Показать, что если временной множитель брать не в форме e - lat, a в форме e w, то в условиях излучения ( 62) и ( 76) знак минус перед членом iku следует изменить на плюс. [20]
Если принять во внимание временной множитель е, то становится ясно, что первое слагаемое суммы ( 3) описывает волны, распространяющиеся от щели, а второе - волны обратного направления. [21]
Для упрощения последующих выкладок временной множитель е1ю отбрасывается. [22]
Это делают с учетом временных множителей. [23]
Величину е ш называют временным множителем, е1 - фазовым множителем, a Um - - комплексной амплитудой гармонических колебаний. [24]
Принято называть матричный элемент без временного множителя записанным в шредингеровском представлении, а со множителем - в гайзенберговском представлении. [25]
После подстановки решений и сокращения на временные множители граничные условия приводятся к однородным уравнениям относительна постоянных С и D, которые могут иметь отличные от нуля значения, если определитель этих уравнений равен нулю, что дает характеристическое уравнение собственных частот данной системы. [26]
В линейно поляризованной волне амплитуда поля Е ( временной множитель е-гш 1 опускаем) всегда может быть определена как вещественная величина. [27]
Ох ( в плоскости г, 0), временной множитель опущен. [28]
Решение (221.3) содержит также волны ( после умножения на временной множитель), распространяющиеся в обе стороны. Однако в области 3 имеется только волна, прошедшая сквозь барьер и распространяющаяся слева направо. Поэтому коэффициент Вз в формуле (221.3) следует принять равным нулю. [29]
Решение (221.3) содержит также волны ( после умножения на временной множитель), распространяющиеся в обе стороны. Однако в области 3 имеется только волна, прошедшая сквозь барьер и распространяющаяся слева направо. Поэтому коэффициент Bj в формуле (221.3) следует принять равным нулю. [30]