Отдельная мода
Cтраница 1
Отдельные моды при спектральных исследованиях обычно не разрешаются. Поэтому интерес представляет лишь частотная зависимость огибающей спектра мод по интенсивности. Для оценки следует принять, что эта огибающая имеет форму гауссовой кривой с полушириной Асо и что полуширина Я ( со) равна 2 Асо, причем последнее точно соответствует действительным амплитудам. [1]
Стабильность отдельной моды и стабильность спектра излучаемых частот существенно отличаются и зависят от различных факторов. [2]
Теория малых возмущений рассматривает эволюцию отдельных мод, и она неполна в том смысле, что абсолютное значение амплитуды различных мод остается за рамками этой теории - его нужно брать извне, из других теоретических соображений или из наблюдений. Однако есть ли в природе такого рода возмущения, какова их амплитуда - это остается в теории неизвестным. [3]
Сплошные лннни соответствуют областям неустойчивости отдельных мод. [5]
Мы видим, что взаимодействие между отдельными модами осуществляется через посредство атомов, причем становятся возможны новые комбинации частот, приводящие к появлению боковых полос. Как будет видно из следующих глав, эффекты связи ( между модами), в которых существенны фазовые соотношения, играют важную роль в разных отношениях. Они могут вызывать фазовую синхронизацию или затягивание частоты. В случае, когда устанавливается фиксированное соотношение фаз для большого числа мод, могут генерироваться ультракороткие импульсы. [6]
 |
Диаграмма направленности излучения лазера с плоским резонатором. свободная генерация, превышение над порогом по энергии равно 40, ЛГф 300 ( / ЛГф 150 ( 2, ЛГф 20 ( 3. [7] |
По мере разъюстировки зеркал резонатора распределение поля отдельных мод сильно искажается и расходимость излучения будет определяться деформацией мод. При этом наиболее чувствительными к перекосу оказываются моды низших порядков. [8]
Эта энергия состоит из суммы вкладов от отдельных мод, каждая из которых обозначается индексом k и соответствует некоторой точке на дисперсионной характеристике, изображенной на фиг. Каждая из отдельных мод в свою очередь имеет собственную диаграмму энергетических уровней типа показанной на фиг. [9]
 |
Динамика электромагнитного процесса в распределенной колебательной системе. [10] |
Представление свободных колебаний в резонаторе в виде суммы отдельных мод гораздо большее, чем просто математический прием для решения волнового уравнения с заданными условиями на концах. Дело в том, что каждая мода является простейшим, элементарным видом волнового движения в рассматриваемой системе, не сводимым ни. [11]
В [41] предложено использовать стробоголографический метод для выделения отдельных мод при многомодовом характере колебаний, что типично для колебаний диффузоров. Для этого последовательность импульсов должна быть синхронизирована с частотой выделяемой моды. Общим недостатком всех методов голографической интерферометрии является медленный и трудоемкий процесс фотообработки голограмм и восстановленных изображений. Интерференционная картина образуется опорной и отраженной объектом волнами, регистрируется телевизионной камерой, затем обрабатывается с помощью цифровых фильтров, как и в видеотехнике. Восстановленное изображение воспроизводится на экране дисплея. [12]
Энергия поля излучения в резонаторе записывается как сумма энергий отдельных мод. [13]
В формуле (1.1.31) не учитывается упоминавшийся ранее эффект - каждая отдельная мода имеет некоторую конечную ширину спектральной линии Асо. [14]
Технические флуктуации параметров, спонтанное излучение приводят к флуктуаииям амплитуд и фаз отдельных мод. Однако если речь идет о статистических свойствах многомодового излучения в целом, то они определяются в первую очередь степенью статистической связи между колебаниями в различных модах, межмодовыми интервалами и полным числом возбуждаемых мод. [15]
Страницы: 1 2 3 4