Отдельная мода

Cтраница 2

Наконец, мы должны установить, как в W входят положения частот отдельных мод по отношению к частотам оптических переходов в атоме. [16]

Можно убедиться в том, что поперечные размеры световых пучков, соответствующих отдельным модам, а с ними и потери этих мод при конечном сечении резонатора здесь нарастают с поперечным индексом быстрее, чем в устойчивых резонаторах. [17]

Основываясь на том факте, что различные виды дефектов могут по-разному влиять на отдельные моды волн, Кубяк и Роуэнд [864] разработали и описали систему контроля по рис. 24.15, 2а для получения нескольких мод волн в пластинах, работающих по принципу частотной модуляции, согласно разделу 10.7. При этом частота контроля варьируется в быстрой последовательности в диапазоне 2 - 25 МГц, так. Для расшифровки результатов используются накладываемая частота и изменение амплитуд. Устройство может выдавать в цифровом виде результаты испытаний для четырех выбираемых мод волн. [18]

Независимо от величины возмущения 6 и его всегда можно представить в виде суперпозиции отдельных мод / (4.2.8), разложив по полному набору ( г) собственных функций линейной задачи. Если же некоторые моды неустойчивы, нам следует учитывать и нелинейные по амплитудам таких мод члены. [19]

Лазерный резонатор с плоскими параллельными зеркалами.| Слева - распределение электрической составляющей поля лазерного излучения в торцевых плоскостях лазера с прямоугольным поперечным сечением. Сокращение ТЕМ означает мода поперечного электрического поля. Индексы указывают число нулей поля в вертикальном и горизонтальном направлении. Справа - то же самое для лазера с круглым сечением. [20]

Как и в объемном резонаторе, в открытом резонаторе может существовать целый ряд отдельных мод, отвечающих последовательности дискретных частот. Конфигурации собственных мод резонатора могут быть охарактеризованы распределением интенсивности на зеркалах. Примеры таких распределений показаны на рис. 3.2. В силу конечного времени жизни мод, обусловленного дифракцией и особенно прозрачностью зеркал, амплитуда поля убывает со временем, что приводит к увеличению ширины линии. [21]

В обычных ситуациях межмодовый интервал Q Дсо - технической и естественной ширины спектральной линии отдельной моды; вклад последних во временные корреляции многомодового излучения с несинхронизованными модами пренебрежимо мал. [22]

Характерным для рис. 102, а, б является наличие зон резкого изменения силы отдельных мод в зависимости от частоты. Как иТв случае возбуждения с торца, зона Q fi 2 является зоной сильной нерегулярности поведения мод. Однако процентное содержание энергии в одноименных модах здесь и для торцевого возбуждения волновода ( см. рис. 99) существенно различное. В частности, для возбуждения в этом диапазоне обратной волны рассматриваемый случай нагружения боковых поверхностей представляется гораздо более эффективным. [23]

К дры временной эволюции изолиний интенсивности МРИ в акте внутреннего срыва на установке Т-10. [24]

Авторами также получены фильмы поведения линий уровня как суммарной интенсивности излучения, так и отдельных мод возмущения. Отмечается, что разложение в тригонометрический ряд Фурье по угловой переменной очень удобно при анализе модовой структуры возмущений плазмы. [25]

Обусловлено это тем, что за счет перекрытия мод в активной среде эффективные коэффициенты усиления отдельных мод уменьшаются по сравнению с коэффициентом усиления одно частотного лазе - j) a. В итоге даже относительно неглубокая ( для одночастотного лазера) модуляция потерь резонатора способна периодически срывать генерацию отдельных, наиболее слабых мод. Повторный вы - - ход в генерацию мод сопровождается возникновением глубоких релаксационных колебаний всего излучения лазера в целом. Время затухания колебаний составляет примерно 2 5 - 10 - 4 с. [26]

Следовательно, в случае статистической независимости фаз рта полная интенсивность может быть представлена в виде суммы интенсивностей отдельных мод. На рис. 2.23 показана временная структура такого многомодового излучения внутри лазерного резонатора. [27]

Моды связанных маятников. [28]

Связанные маятники ( рис. 5.25 а) дают пример системы с двумя степенями свободы, где соответствующие отдельным модам колебания происходят вдоль одного направления. [29]

Для превышений порога генерации а 2 полная ширина спектра шумов выходного излучения лазера Айш приближается - к ширине отдельной моды резонатора Асор. [30]

Страницы: 1 2 3 4