Cтраница 3
В рамках гармонического приближения, если известны пути меж-мод ОЕОГО колебательно-колебательного ( V-I /) обмена квантами между отдельными модами молекулы, можно получить явное выражение для. [31]
Таким образом, характер зависимости коэффициента отражения комбинированного зеркала от частоты таков, что резонатор больше подходит для подавления отдельных мод, чем для выделения в генерации одной моды. [32]
Если речь идет о статистически независимых модах, для выяснения картины флуктуации суммарного колебания достаточно довольно грубых представлений о статистике колебаний в отдельной моде. Случайная временная структура многомодового колебания определяется в основном величиной межмодового интервала и полным числом продольных лазерных мод. [33]
Поскольку матрица l - l не обязательно диагональна, то весовой функционал ф ( у) не представляется теперь в виде произведения распределений отдельных мод, и различные амплитуды мод УЬЗ не являются в общем случае статистически независимыми. [34]
Основным следствием теории является все же то, что те факторы, которые уменьшают степень неравномерности распределения инверсии, уста навливающегося под воздействием полей отдельных мод, устраняют саму причину многомодозой генерации. В первую очередь отметим, что в резонаторах с полупрозрачным выходным зеркалом потоки излучения, следующие в противоположных направлениях, неодинаковы; это, в принципе, уменьшает глубину модуляции суммарной интенсивности. Однако нетрудно убеляться в том, что сильное снижение глубины модуляции имеет место лишь неподалеку от выходного зеркала с коэффициентом отражения R J. Поэтому данным фактором обычно можно пренебречь. [35]
Таким образом, полная энергия продольных акустических колебаний одноатомного кристалла определяется формулой ( 7 25), Эта энергия состоит из суммы вкладов от отдельных мод, каждая из которых обозначается индексом k и соответствует некоторой точке на дисперсионной характеристике, изображенной на фиг. [36]
Полная энергия электромагнитного поля в состоянии п /, которое является прямым произведением состояний с определенными числами фотонов, представляет собой сумму энергий п / Ш /, соответствующих энергиям отдельных мод. [37]
В тех случаях, когда действие аберраций высших порядков не нарушает монотонности h ( г) на интервале 0 г R, при больших размерах зеркал резонатора их наличие лишь несколько изменяет детали распределения поля отдельных мод резонатора, практически не сказываясь в силу многомодового характера излучения на его общей структуре. [38]
Мы приходим к выводу, что при одном и том же числе мод интенсивность в максимуме в случае коррелированных фаз в М раз больше, чем при генерации лазерного излучения со случайным соотношением фаз между отдельными модами. [39]
Метод уравнений баланса не дает адекватного описания, пригодного для расчета многомодовых процессов, так как не учитывает фазовых соотношений, однако он может быть использован, если считать, что результирующая плотность энергии в объеме активной среды представляет собой усредненную по объему среды суперпозицию плотностей излучения в отдельных модах. [40]
Каждому типу волокон может быть поставлена в соответствие система волноводных мод. Отдельные моды или их суперпозиции определяют структуру излучения, распространяющегося по волокну. На градиентные волокна полностью переносится теория волноводных мод, изложенная в разделе 2.3.1 для сред, квадратичных по показателю преломления. [41]
Эта энергия состоит из суммы вкладов от отдельных мод, каждая из которых обозначается индексом k и соответствует некоторой точке на дисперсионной характеристике, изображенной на фиг. Каждая из отдельных мод в свою очередь имеет собственную диаграмму энергетических уровней типа показанной на фиг. [42]
Проведенные расчеты нелинейной стадии эволюции для первых четырех мод и их линейных комбинаций показывают, что круг неустойчивости практически от т не зависит. Если каждая развивающаяся отдельная мода проявляет свои характерные особенности, то их комбинации, как и следовало ожидать, отличаются более сложным поведением. При этом черты одной моды могут нести одни магнитные поверхности, а черты другой - проявляться на других. В частности, на меньших радиусах очертания сечений могут быть близки к третьей, а на больших - к четвертой моде. [43]
Все три дисперсионных эффекта, описанные выше, приводят к уширению единичного импульса, которое пропорционально пути L, проходимому светом в световоде. В реальных многомодовых волокнах отдельные моды взаимодействуют друг с другом. Взаимодействие между модами приводит к тому, что независимо от распределения энергии по модам на входе волокна на его выходе ( если длина превышает LC) энергия света распределена по всем допустимым модам и описывается некоторым стационарным распределением мощности по модам. [44]
В том случае, когда активная среда не вносит искажений оптического пути в резонатор, поперечная структура собственных типов колебаний сохраняется. Изрезанность распределения интенсивности излучения отдельной моды приводит при генерировании к соответствующей неравномерности распределения инверсной населенности. [45]