Высшая мода

Cтраница 1

Высшие моды возникают также, если поршень имеет площадь, меньшую площади трубы. [1]

Первая нормальная мода в прямоугольномбассейне. Заметим, что распространение фазы в приведенных картинках происходит в сторону отрицательных х. [2]

Высшие моды имеют дополнительные фиксированные внутренние узлы, и похожую, но более сложную структуру сжимающихся и расширяющихся ячеек вихреобразного движения. [3]

Высшие моды колебаний образуются в поперечных сечениях волновода в виде стоячих волн с амплитудами колебаний, уменьшающимися с ростом координаты г сечения по экспоненциальному закону. [4]

Действительно, высшие моды с т 1, как правило, прижимаются к внешней границе, и область их локализации мала по сравнению с размером плазмы. Поэтому в системах с резко неоднородным вращением следует ожидать подавления по крайней мере высших мод желобковой неустойчивости. Что касается мод с т - 1, то возможность их стабилизации требует более детального изучения. [5]

Затухающие колебания с высшими модами, возникающие возле заворота, дают местное поле скоростей, обладающее некоторой кинетической энергией. Эта энергия, очевидно, отнимается от основной плоской волны в момент установления колебания. Следовательно, завороты как бы эквивалентны появлению некоторой присоединенной массы. [6]

При q 1, когда развиваются высшие моды, должны образовываться пузыри радиуса ро - а / т, где а - радиус шнура, т - номер моды. Если винтовое возмущение первоначально имело шаг, равный шагу силовых линий на границе плазмы, то по мере увеличения размеров пузыря оно вбирает в себя силовые линии дальше от границы с меньшим шагом, что приводит к втягиванию некоторой доли азимутального потока из вакуумной области в пузыри. При этом на внешней границе плазмы появляется поверхностный отрицательный ток. При соприкосновении шнура с дифрагмой этот поверхностный ток исчезает из-за падения проводимости, и на кривой напряжения обхода должен появиться отрицательный выброс. Нам представляется, что именно эти процессы протекают при так называемой дизруптивной неустойчивости плазмы, хотя в реальных условиях они несколько усложняются из-за тороидальности шнура и его конечной проводимости. [7]

Если же гауссовы диафрагмы в резонаторе присутствуют, то отыскание высших мод, описываемых комплексным гауссовым пучком, более сложно. [8]

Оптические схемы неустойчивых резонаторов ( слева и формы выходного пучка круглого и прямоугольного сечения ( справа при круглой и прямоугольной форме активного элемента и зеркал. На схеме д. П - поляризатор. V4 - четвертьволновая пластинка. [9]

Однако такой резонатор может быть использован для другого способа дискриминации высших мод, основанного на ограничении углового спектра пучка. Недостатком такого способа селекции является большая концентрация энергии в окрестности диафрагмы, а также существенные потери энергии излучения при наличии заметных внутрирезонаторных фазовых искажений. [10]

Главное различие между этими моделями состоит в их выводах о свойствах высших мод. В почти линейных некогерентных моделях все ввяновые компоненты независимы, подчиняются дисперсионному уравнению и распространяются с разными скоростями. Согласно же нелинейной когерентной модели, высшие моды синхронны с преобладающей ( основной) волной и, следовательно, движутся с ее скоростью. [11]

Возможность комплексных значений z и Ъ приводит к специфической проблеме определения высших мод резонатора. [12]

Поскольку j имеет дискретные значения, то эта задача аналогична задаче о распространении высших мод в волноводах. [13]

Таким образом, поскольку низшие моды имеют большие постоянные распространения, они более локализованы по сравнению с высшими модами. [14]

При частоте меньшей, чем самая низкая критическая частота, соответствующая моде ( 1 0) колебания всех высших мод, за исключением моды ( 0 0), волн в трубе не дадут и будут затухать вблизи начала. [15]

Страницы: 1 2 3 4