Cтраница 2
Пространственные распределения мод характеризуются сложной многогорбой формой, причем с ростом номера моды п они усложняются, теряя симметричность, свойственную высшей моде. Временная динамика основных мод с номерами п 1, 2 при малой надкритичности достаточно регулярна. Колебания первой и второй моды во всех режимах происходят с постоянным сдвигом фаз, откуда следует [71], что они описывают динамику одной пространственно-временной структуры. [16]
В работе [62] показано, что поперечная неоднородность инверсии газовых лазеров приводит к эффективной селекции основного типа колебаний ЕН1г даже в случае, когда его потери энергии близки к потерям энергии высших мод. С Учетом того, что поверхность плоского зеркала является поверхностью равной фазы, рассмотрим влияние отверстий связи на характеристики типов колебаний исследуемого резонатора. [17]
Как показывает проведенный автором главы анализ, в ММ и СБМ диапазонах волн измерение параметров материалов в одномодовых волноводах затруднено как из-за малых размеров и возрастающих потерь, так и из-за возникновения высших мод, что практически не позволяет обеспечить малые ( единицы процентов) погрешности определения параметров материалов. [18]
Коэффициенты возбуждения мод в направлении в О равны а const / [ 7 / 2 ( 2a / k) 2 ] 112 и уменьшаются с ростом номера моды, поскольку для высших мод угол у возрастает и рассинхронизация увеличивается. [19]
Если условие согласования не выполнено, то мода одного из связанных резонаторов, проходя через среднее зеркало, порождает не одну, а несколько мод второго резонатора, среди которых могут быть и высшие моды, обладающие большими потерями. Эти новые моды, распространяясь в резонаторе, будут при каждом отражении от среднего зеркала порождать новые серии мод, все более широкие, подходящие к краям зеркал или активных элементов и обладающие в связи с этим большими потерями. Короче говоря, несогласованность связанных резонаторов ведет к увеличению их потерь. [20]
Из развитых нами соображений ясно, что слой пористого материала ( например, ткани), поставленный посреди трубы, вдоль ее оси, после заворота будет интенсивно поглощать звуковые волны, соответствующие всем высшим модам колебания ( т О, / г ] 0), возникшим в результате действия заворота. Таким образом, поглощающий слой, натянутый вдоль трубы и не занимающий никаких добавочных габаритов, в сочетании с заворотом будет являться эффективным звукопоглотителем. [21]
При желании внести затухание звука в трубах, например, в каналах вентиляции, сразу же можно сказать, что весьма целесообразно помещение звукопоглощающих веществ на боковые стенки, так как это будет очень сильно ослаблять все высшие моды колебания, распространяющиеся под углом к оси трубы, но на плоскую часть волнового движения в трубе ( мода 0 0) этот материал влиять не будет, так как плоская волна не дает компонент скорости, нормальных к боковым стенкам. Чтобы вызвать ее затухание, необходимо любым способом нарушить плоский фронт волны. [22]
Припер 2.6. Известны размеры поперечного сечения прямоугольного волновода 2 8 X 1 2 см. Определить: 1) минимальную частоту, иа которой еще возможно распространение в волноводе низшей моды; 2) может ли одна из высших мод распространяться по волноводу на частоте 8 ГГц; 3) критическую длину волны при m 2 и на частоте 14 ГГц для этой моды - длину волны в волноводе и характеристическое сопротивление. [23]
Свойства поперечных мод необходимо знать, ибо, во-первых, довольно часто используется многомодовый режим, во-вторых, хотя и редко, но бывают случаи, когда необходимо выделить какую-то высшую поперечную моду и организовать генерацию на этой высшей, а не основной моде, и, в-третьих, для выделения основной моды и предотвращения генерации на высших модах также необходимо знать свойства этих высших мод. [24]
Свойства поперечных мод необходимо знать, ибо, во-первых, довольно часто используется многомодовый режим, во-вторых, хотя и редко, но бывают случаи, когда необходимо выделить какую-то высшую поперечную моду и организовать генерацию на этой высшей, а не основной моде, и, в-третьих, для выделения основной моды и предотвращения генерации на высших модах также необходимо знать свойства этих высших мод. [25]
В большинстве практических случаев длина волны превышает средний диаметр ( или длину окружности) коаксиальной линии. Поэтому эти высшие моды находятся за пределами отсечки ( другими словами, являются запредельными для данных линий) и распространяться не могут. Высшие моды в таких случаях следует учитывать только вблизи неоднородностей в линии. Структура нескольких высших мод в коаксиальных линиях показана на фиг. [26]
Кинематические характеристики движения в высших модах для цилиндра при п 1 существенно отличаются от характеристик высших антисимметричных мод в слое. [27]
Итак, сравнение структуры рассмотренных нами двух мод ( рис. 6.17.1) со структурой первых двух мод в случае непрерывной модели показывает, что двухслойная модель может рассматриваться как модель, описывающая баротропную моду и переую барохлннную моду ( имеющую единственный внутренний узел) непрерывной модели. Описание же структуры и динамики высших мод не может быть дано в рамках двухслойной модели. В общем случае jV - слойная модель может описывать только первые N мод непрерывной модели. [28]
Физически это соответствует сохранению гауссовой поперечной структуры пучка в любом его сечении при изменении масштабов амплитудно-фазового распределения. Аналогичное положение справедливо и для высших мод. [29]
Пуанкаре, реальный эксперимент затрагивает бесконечно много степений свободы, которые, как мы надеемся, не влияют на низкочастотное поведение. Однако вполне может быть, что высшие моды влияют ( и даже существенно) на фрактальную природу границы на рис. 6.31. Чтобы со всей определенностью ответить на вопрос о том, влияют ли ( и на что именно) высшие моды на низкочастотные режимы, необходимы дальнейшие исследования. [30]