Неустойчивая мода

Cтраница 2

Калнайс ( см. [188]) доказывает, что неустойчивые моды изолированы. Правда, для малых длин волн интегральное уравнение ( 38) может дать и более тесно расположенные моды со. Если же со действительно ( нейтральные колебания), спектр собственных значений может образовать континуум. [16]

Наконец, правая часть становится отрицательной, и неустойчивых мод нет. Когда коэффициент поверхностного натяжения стремится к нулю, некоторые моды теряют устойчивость, если абсолютная величина отрицательной правой части уравнения ( 76) становится столь же большой, что и левой. [17]

Вблизи нейтральных мод, предусмотренных теоремой 3, имеются смежные неустойчивые моды. Другими словами, если выполняются условия а и б, течение неустойчиво. [18]

Детали взаимодействия плазмы с пучком, приводящие к развитию двух неустойчивых мод, до сих пор полностью не поняты. [19]

Дисперсионные кривые для неустойчивой моды при m0 S 0 7. / - численный расчет. 2 - асимптотическая формула.| Дисперсионные кривые для нейтрально устойчивых инерционных мод при т О, S 0 7. 1 - численный расчет. 2 - асимптотические формулы. [20]

На рис. 4.12 проведено сопоставление точного и приближенного решений для неустойчивой моды. При малых k согласие весьма хорошее. [21]

Найденное уравнение представляет собой аналог уравнения (4.2.22), относящегося к случаю одной неустойчивой моды. [22]

Зависимость pg ( p вдоль изэнтроп 5 20, 30, 36 [ IMAGE ] Зависимость TI ( P вдоль изэнтроп 5 20, 30 36.| Зависимость М ( рс 0 для статических моделей при 5 20 24 30 36. 1 -устойчивые ветви, 2 - участки с одной неустойчивой модой, 3 - е двумя, 4 - с тремя неустойчивыми модами. [23]

Помимо областей устойчивости и неустойчивости, полученных в [617] в [48] было найдено число неустойчивых мод, используя условие пересечения экстремалей [105], см. также гл. Рсо) является наличие крутого спада ( скачка), появляющегося при 14 в области, где значительная часть звезды находится в состоянии частичной ионизации. На спаде в [48, 617] не было построено ни одной тической модели. [24]

Волновое число k, для которого k cf максимально, есть зональная длина волны наиболее неустойчивой моды; по меньшей мере вероятно, что эта мода будет расти быстрее других малых возмущений и сможет достигнуть конечной амплитуды. [25]

Изолинии ( о - const 0 с интервалом 0 01 для наиболее неустойчивой моды при т - 1. Область неустойчивости находится внутри контура со - О. [26]

С ростом т область неустойчивости в координатах q, kl m ] сужается по сравнению со случаем наиболее неустойчивой моды при т - -, однако максимальные значения инкремента возрастают до предельной величины при т - - со. Некоторые данные по максимальным значениям инкремента представлены в табл. 4.2. Здесь волновое число дано в приведенном виде ( k / m), поскольку в такой форме оно стремится к конечному пределу при т - - да. [27]

Антиспиральная теорема представляет наиболее серьезную трудность в альтернативном подходе к проблеме спиральной структуры, когда спирали рассматриваются как неустойчивые моды дисковой системы. Нейтральные колебания, согласно этой теореме, антиспиральны; поэтому в не слишком сильно неустойчивых системах получаются весьма открытые спирали. Проблема, таким образом, состоит в том, чтобы найти механизм создания туго закрученных спиралей в системах со сравнительно слабой неустойчивостью. [28]

В рамках общего подхода в них детально изучен случай большого числа взаимодействующих мод и учтено эффективное взаимодействие между неустойчивыми модами, осуществляющееся через устойчивые моды. [29]

Зависимости пространственного инкремента ki от частоты со для разных азимутальных мод т. S 0 1 ( а, 0 4 ( б. [30]

Страницы: 1 2 3 4