Низшая мода

Cтраница 2

В § 2.5 было показано, что низшие моды неустойчивых резонаторов со слегка сглаженными краями зеркал удовлетворительно описываются оптико-геометрическим приближением. [16]

Распределение амплитуды ( Л и фазы ( Ф поля по зеркалу полосового плоского резонатора. [17]

На рис. 3.7 показано распределение амплитуды и фазы низших мод собственного поля по полосовому зеркалу. Амплитуда поля сохраняет существенное значение по всей поверхности зеркала. На краю зеркала амплитуда возрастает с увеличением индекса моды и с уменьшением параметра Френеля. Волновая поверхность, вообще говоря, не совпадает с отражающей. Максимальное отслоение волновой поверхности наблюдается на краю зеркала. [18]

Распределение поля по зеркалу цилиндрического конфо. [19]

На рис. 3.4 представлены распределения амплитуды по зеркалу для низших мод резонатора с цилиндрическими зеркалами. [20]

Наличие шероховатостей края глубиной порядка АО обеспечивает снятие вырождения низших мод неустойчивых резонаторов во всех случаях. Снятие вырождения по потерям сопровождается тем, что распределение поля и потери низшей моды начинают с высокой степенью точности описываться формулами оптико-геометрического приближения. [21]

Магнитные поля при этом являются четными функциями z, и низшая мода п 1 представляет квадрупольное поле. Характеристики нечетных мод, низшая из которых - дипольная, определяется соотношением (19.103), в котором необходимо К заменить на - К. Поэтому К 0 и дипольная мода магнитного поля возбуждается сильнее всех других. [22]

На рис. 2.13 приведены распределения на зеркалах амплитуды и фазы низших мод для резонаторов устойчивой конфигурации. [23]

Эта методика обеспечивает высокую точность расчета потерь и распределений полей низших мод устойчивых резонаторов с зеркалами конечных размеров при учете всего нескольких членов разложения. Однако чаще всего достаточно лишь примерно оценить результат влияния тех или иных факторов на распределение поля. Для таких оценок можно, не взирая ни на что, пользоваться формулами (3.2), просто не учитывая существования вырожденных мод с далеко отстоящими индексами. При этом относительные погрешности оказываются существенными в основном на предопределяющей величину потерь периферийной части распределения, в то время как форма распределения в области большой интенсивности определяется с удовлетворительной точностью. [24]

Этот вывод противоположен аналогичному результату для Солнца и планет, где низшая мода азимутального поля является нечетной функцией расстояния от экваториальной плоскости. Накопленный наблюдательный материал указывает на то, что среднее поле Галактики, несмотря на все локальные флуктуации, является четной функцией z и не меняет знак при пересечении срединной плоскости. Следовательно, идея циклонного динамо в галактическом диске приводит к верным качественным ьы-водам. [25]

При h0 0 ( зеркала вогнутые) резонатор становится устойчивым, и поле низшей моды, естественно, концентрируется вблизи оси ( я 0, см. рис. 3.66), дифракционные потери падают. [26]

Как правило, стремятся к тому, чтобы вся энергия по волноводу переносилась низшей модой. Чтобы обеспечить такой одноволновый режим работы, необходимо определенным образом выбрать размеры поперечного сечения волновода, исходя из условия, что распространяющейся моде соответствует К Акр. [27]

Примеры резонаторов с зеркалами видоизменной фирмы. [28]

Надежды ее авторов были связаны с тем, что распределение интенсивности по сечению у низшей моды здесь приближается к прямоугольному; это повышает ее конкурентоспособность из-за более эффективного, чем у устойчивых резонаторов, использования инверсной населенности. [29]

Из результатов всего рассмотрения следует важный вывод: возможности обеспечения одномодовой генерации связаны с разностями потерь низших мод, расширяясь с их ростом. Здесь уместно напомнить, что в начале 60 - х годов, исходя из неудачного применительно к лазерным резонаторам понятия о добротности ( см. § 2.1), ошибочно считали важными не разности дифракционных потерь, а их отношения. Поэтому предпочтение тогда отдавалось симметричным конфокальным резонаторам; однако в действительности последние, обладая минимальными потерями ( § 2.3) и потому минимальными их разностями, являются, с точки зрения построения одномодовых лазеров, одними из самых невыгодных. [30]

Страницы: 1 2 3 4