Низшая мода

Cтраница 3

Измерения указанными способами сравнительно просто осуществляются и дают наглядные результаты при не слишком малых размерах образцов для низших мод колебаний. [31]

Теперь обратимся к случаю широкоапертурных устойчивых резонаторов, размеры поперечного сечения которых намного превышают ширину гауссова распределения поля низшей моды. Потери мод невысокого порядка таких резонаторов ничтожно малы. [32]

Кривая 1 на рис. 3.13 условно изображает суммарное распределение интенсивности захватывающей большой объем группы мод высокого порядка, 2 - группы низших мод. Ясно, что среднее действующее значение коэффициента усиления для низших мод оказалось бы значительно меньшим, чем для мод высокого порядка, что противоречит предположению об одновременной стационарной их генерации. [33]

Весьма важным для приложений оказывается построение границ устойчивости этих колебаний для каждой из мод и, в первую очередь, для низших мод. Эти вопросы приводят к необходимости решения периодических краевых задач. [34]

Множественность стационарных режимов в кипящем слое при протекании экзотермической реакции ( а, б и область неединственности ( в ( сплошная линия - расчеты по модели циркуляции частиц, штриховая - расчеты по модели диффузии. [35]

Вследствие высокой теплопроводности слоя следует ожидать, что высшие гармоники возмущения стационарного решения быстро затухают и устойчивость режима вполне определяется одной-двумя низшими модами возмущения. Это подтверждается прямым численным решением нестационарных уравнений ( 25) из состояния, близкого к стационарному. [36]

Максимальный коэффициент передачи, равный 00 2, достигается только при ф - c0w0, т.е. в случае волны, относящейся к низшей моде резонатора. Аналогичный результат получаем и при зеркалах неравного размера - после введения безразмерных координат ( § 2.2) собственные распределения полей на них у конфокального резонатора оказываются одинаковыми. [37]

Сказанного достаточно, чтобы сделать следующий важный вывод: специфические эффекты, имеющие место в идеальных неустойчивых резонаторах с резким краем ( вырождение низших мод по потерям и т.п.), в реальных резонаторах с N3KB 1, как правило, отсутствуют. Если все же возникает необходимость их подавления, это легко может быть сделано с помощью таких мер, как нанесение фаски на край зеркала ( о таком способе снижения коэффициента отражения от края см. [80]) или, скажем, применение зубчатой диафрагмы. [38]

Припер 2.6. Известны размеры поперечного сечения прямоугольного волновода 2 8 X 1 2 см. Определить: 1) минимальную частоту, иа которой еще возможно распространение в волноводе низшей моды; 2) может ли одна из высших мод распространяться по волноводу на частоте 8 ГГц; 3) критическую длину волны при m 2 и на частоте 14 ГГц для этой моды - длину волны в волноводе и характеристическое сопротивление. [39]

Спектральная степень когерентности g 0 ( p v и распределение спектральной плотности S 0 ( p, v ] для четырех плоских, вторичных, гауссовских источников модели Шелла, которые создают идентичные распределения интенсивности излучения. Кривые на а относятся к полностью ( пространственно когерентному источнику ( например, одномодовый лазер, а кривые на г - к некогерентному источнику. Параметры, характеризующие четыре источника, равны. а - сгд оо, crs 1 мм, А 1 ( в произвольных единицах. б - сгд 5мм, as мм, А в - сгд мм, as мм, А г - ад мм, as мм, А Нормированная интенсивность излучения от всех этих источников определяется выражением, а именно, J ( 0 / J ( 0 cos2 exp [ - ( M2 sin2 0 ], где 6 2мм. ( Wolf and Collett, 1978. [40]

Тогда, вместо приближенного соотношения (5.4.21), из (5.4.14) мы имеем точное соотношение 5 2 ( 7s - Примерами таких источников являются лазеры с плоскими зеркалами, каждый из которых работает на низшей моде. При этом эффекты, связанные с дифракцией на краях зеркал, не учитываются. [41]

Из всего изложенного ясно, что излучение лазеров с неустойчивыми резонаторами может содержать моды с различающейся поперечной структурой только при наличии столь больших возмущений, что формулы (2.40), (2.41) станут неприменимы даже для низших мод. Частным случаем таких возмущений может явиться, как мы видели в § 2.5, наличие идеально резкого и точно очерченного края зеркал. [42]

Низшая мода излучения - электрическое квадрупольное. [43]

К тому есть следующие основания. Низшие моды идеальных резонаторов с N 1 в отсутствие возмущений состоят из волн, настолько близких к плоским и так слабо наклоненных по отношению к оси ( § 2.4), что и изменением их структуры и боковым дрейфом на расстояниях порядка длины резонатора можно пренебречь. Нетрудно видеть, что сама теория возмущений пригодна, лишь пока оптические неоднородности достаточно малы для того, чтобы оставить эту качественную картину без особых изменений. В таких условиях безразлично, на каком участке длины резонатора расположены источники возмущений; можно считать, что все они сосредоточены вблизи одного из зеркал, - представляя собой некий единый фазо-во-амплитудный корректор. Очевидно, F и является функцией пропускания последнего. [44]

При интенсивной накачке излучение заполняет почти все доступное ему сечение активной среды за счет возбуждения мод весьма высокого порядка, у которых каустики хотя и подходят вплотную к границам этого сечения, однако потери еще сравнительно невелики. При этом низшие моды, излучение которых захватывает сравнительно небольшой объем среды, практически полностью вытесняются из генерации. [45]

Страницы: 1 2 3 4