Cтраница 2
Один из циклов задач, г де модель идеальной жидкости может быть использована особенно полно, образует ударные задачи. Значительная часть таких задач охватывается следующей схемой. [16]
Таким образом, при циркуляционном обтекании цилиндра модель идеальной жидкости позволяет вычислить подъемную силу ( и не только цилиндра), причем, как показывает эксперимент, с достаточно высокой степенью точности. [17]
При анализе теплоотдачи для внешнего обтекания применение модели идеальной жидкости дает возможность получить в замкнутой форме точное решение задачи о теплообмене, в то время как для обычных жидкостей имеются только различные полуэмпирические зависимости ( см. гл. [18]
Рассмотрим звуковые волны в жидкостях и газах, используя модель идеальной жидкости. Пусть среда ( в отсутствие объемных сил) находится в равновесном состоянии, которое задано постоянными плотностью ро и давлением ро - Пусть таюке по какой-либо причине в среде возникают малые отклонения плотности р7 и давления р от равновесных значений этих величин. [19]
Предполагая отсутствие внутреннего трения и процессов переноса, приходят к модели идеальной жидкости, которая оказывается пригодной для описания многих важных сторон явлений обтекания тел или протекания жидкости сквозь каналы, но по самой своей сущности не может, например, объяснить происхождения сопротивления тел, разогревания жидкостей и газов за счет диссипации механической энергии в тепло, тепломассопереноса в жидкости и др. Для описания этих явлений необходимо пользоваться более сложной моделью вязкой, проводящей тепло и обладающей способностью переноса примесей ( диффузии) жидкости или газа. [20]
Следует отметить, что формулы (3.9) - (3.11) относятся как к модели идеальной жидкости без трения ( без касательных напряжений), так и к реальной вязкой жидкости. [21]
Наличие нелинейностей существенно затрудняет получение точных решений уравнений гидромеханики даже для модели идеальной жидкости. [22]
Из всех моделей жидкости, рассматриваемых в гидромеханике, наиболее простой является модель идеальной жидкости. Как уже указывалось ранее, идеальной называют жидкость, в которой отсутствуют внутреннее трение и теплопроводность. Таким образом, при движении идеальной жидкости касательных сил трения нет и взаимодействие между соприкасающимися объемами жидкости сводится к действию нормальных поверхностных сил. [23]
В связи с тем что в гидравлике основные законы выводятся применительно к модели идеальной жидкости, важно проследить за свойствами реальной жидкости в отношении изменяемости объема под действием давлений и температур, а также в отношении развития касательных напряжений при различных условиях. [24]
Из всех моделей жидкости, рассматриваемых в гидромеханике, наиболее простой является модель идеальной жидкости. Как уже указывалось ранее, идеальной называют жидкость, в которой отсутствуют внутреннее трение и теплопроводность. Таким образом, при движении идеальной жидкости касательных сил трения нет и взаимодействие между соприкасающимися объемами жидкости сводится к действию нормальных поверхностных сил. [25]
Нелинейная теория ряби Фарадея была впервые построена в работе [17] на основе модели идеальной жидкости. В ней довольно полное исследование нелинейных аспектов параметрически возбуждаемых волн проведено на основе лагранжева подхода. При таком подходе учет диссипативных эффектов затруднителен, поэтому в [17] вязкость либо не учитывалась, либо вводилась модельным образом в предположении, что вязкая сила, действующая на жидкую частицу, пропорциональна ее скорости. [26]
В гидравлике, как и других областях, для упрощения теоретических исследований используют модель идеальной жидкости. Так, в любой покоящейся жидкости силы трения всегда равны нулю и концепция идеальной жидкости оказывается применимой. [27]
В гидравлике, как и в других областях, для упрощения теоретических исследований используется модель идеальной жидкости. Следует помнить, что в действительности идеальная жидкость не существует. Однако это понятие упрощает изучение законов реальной жидкости. [28]
Многие задачи гидродинамики, как уже упоминалось, могут быть успешно решены на основе модели идеальной жидкости. Сказанное относится также и к процессам тенломассопереноса и другим физическим процессам в движущихся средах, о чем неоднократно будет говориться на протяжении настоящего курса. [29]
Подчеркнем, что нерасчетные режимы работы сопла Лаваля рассмотрены здесь в одномерной постановке и на модели идеальной жидкости. В вязкой жидкости при возникновении скачков уплотнения возможно появление более сложных отрывных течений. [30]