Cтраница 2
Основанием для введения модели сплошной среды является опыт, делающий возможным экспериментальную проверку рассматриваемой теории. Предполагается также, что движение сплошной среды непрерывно. Это означает, что все величины, определяющие деформирование, являются непрерывными функциями координат. [16]
В условиях применимости моделей сплошной среды толщина ударной волны / s, как правило, очень мала. Поэтому характерное время течения в ударной волне rs ls / u ( или время изменения состояния газа при переходе через ударную волну) очень мало, поскольку характерная скорость и конечна. [17]
Вопрос о допустимости применения модели сплошной среды для конкретного конструкционного материала решается на основании экспериментальных исследований. [18]
Отметим, что замена модели сплошной среды на среду с исходными дефектами - щелями, во многих случаях приводит к результатам, лучше сходящимся с известными практическими случаями, чем расчеты, проведенные для бездефектной среды. [19]
Линейная механика разрушения исходит из модели сплошной среды. Как уже отмечалось, анализ кинетики трещин в рамках механики континуума связан с наличием особой точки у вершины трещины; возникающие при расчете трудности не удается преодолеть даже при самых сложных моделях сплошной среды. [20]
В астрофизических приложениях часто рассматривают модель сплошной среды, лишенной вязкости. Для описания таких течений дифференциальные уравнения неприменимы по той простой причине, что разрывные функции недифференцируемы. В этом случае необходимо использовать интегральную запись уравнений газодинамики. Интегральные уравнения газодинамики представляют собой выражение общих законов сохранения: массы ( или объема в массовых лагранжевых координатах), импульса и энергии. [21]
С физической точки зрения принятие модели сплошной среды означает, что при макроскопическом описании всякий бесконечно малый объем содержит достаточно большое число молекул. Например, кубик воздуха с ребром 1СГ3 мм содержит 27 - Ю6 молекул. Отсюда видно, что предлагаемая идеализация не будет применимой лишь при очень больших разрежениях. [22]
Удобства, получаемые при использовании модели сплошной среды, столь велики, что таким же образом часто рассматривают объекты, состоящие не из молекул, а из гораздо более крупных частиц. Мы часто описываем, например, течение эмульсии по трубе как течение однородной жидкости, характеризующейся некоторой эффективной вязкостью, которая сложным образом зависит от свойств обеих фаз и размеров частиц. В ряде случаев удобно и пневмотранспорт порошкообразного материала описывать так же. [23]
В § 3.1 в рамках модели сплошной среды на основе общих законов сохранения получены основные гидродинамические уравнения в частных производных, предназначенные для описания осредненных турбулентных движений газофазных реагирующих смесей. Проблема замыкания этих уравнений сопряжена с дополнительными трудностями. Первая трудность возникает из-за необходимости учитывать сжимаемость химически активного континуума. К сожалению, до последнего времени мало внимания обращалось на течения с большими изменениями массовой плотности. В метеорологии рассматривались конвективные сжимаемые течения исключительно при использовании приближения Буссине-ска. В этом приближении изменение плотности учитывается лишь в членах, описывающих влияние ускорения силы тяжести. Однако такой подход абсолютно неприменим, например, к турбулентному дефлаграционному горению, когда в потоке могут возникать многократные изменения плотности. Вторая трудность, на которой мы остановимся подробно в Гл. Эволюционные уравнения переноса для подобных корреляций в случае сжимаемых реагирующих течений сильно усложняются. [24]
Процесс и учитываемые характеристики аппроксимируются моделями сплошной среды. [25]
В этой главе на основе такой модели сплошной среды будут выведены общие уравнения звездной гидродинамики. [26]
На пути дальнейшего практического построения термодинамически непротиворечивых моделей сплошной среды стоят еще серьезные препятствия, но имеются уже и обнадеживающие успехи. [27]
Фазовую модель сплошной среды называют также уплотняющейся моделью сплошной среды. [28]
В этом и заключается смысл перехода к модели сплошной среды, заполняющей пространство непрерывным образом. Конечно, такой переход можно осуществить не во всех случаях. [29]
Примакова [11.50], развитый автором [1.4] для модели сплошной среды в применении к антиферромагнетикам. Но здесь мы, оставаясь в рамках феноменологической магнитодинамики, должны написать классическое уравнение движения, учитывающее анизотропию - фактора, что, фактически, в предыдущем разделе 11.1 не было сделано. [30]