Модель - твердый сферы
Cтраница 1
Модель твердых сфер для этих элементов не применима. Как и отмечалось выше, функция Дсо) слишком медленно стремится к нулю и не отражает экспериментально наблюдаемую структуру жидкости. Машинные расчеты показали, что такая форма функции Дсо) для аргона обусловлена вап-дер-ваальсовой дальиодействующей поправкой к потенциалу твердой сферы. Интересно отметить, что осциллирующий ха рактер поведения этой функции для жидкого металла выражен значительно ярче. [1]
В настоящем методе модель твердых сфер модифицируется путем введения функциональной зависимости d ( T, V), что приближает эту модель к модели реальной жидкости. В рамках предлагаемой модели диаметр упругой твердой сферы d ( T, V) можно считать термодинамической функцией состояния и при заданных Т и V он зависит от потенциала взаимодействия атомов в жидкости. [2]
Выражение (4.38) специфично для модели твердых сфер. Ланжевена, которую обычно для жидкостей не применяют. [3]
Выражение (4.38) специфично для модели твердых сфер. [4]
Следует подчеркнуть, что модель твердых сфер не является совершенно неупорядоченной. В ней существуют преимущественно тетраэдрические пустоты, которые образуют группы с упорядоченным расположением пустот. Тетраэдры могут объединяться, заполняя пространство почти целиком и образуя несколько типов упорядоченной структуры. Следует отметить, что в таких ограниченных областях заполнение пространства является более плотным, чем в случае упорядоченной плотной упаковки. Однако эти упорядоченные структуры могут существовать только в ограниченных областях жидкости, поскольку они содержат элементы симметрии, которые препятствуют их дальнейшему пространственному росту. Эти области в структуре жидкости Бернал назвал псевдозародышами, поскольку они не могут служить исходной точкой для образования дальнего порядка, несмотря на некоторое сходство с зародышами кристаллов. [5]
Такая модель носит название модели твердых сфер и хорошо описывает столкновение атомов и молекул. [6]
Несмотря на предельные допущения, модель твердых сфер позволяет удовлетворительно описать поведение газов при больших плотностях. В работе [164] уравнение (8.24) использовано для расчета параметров в точке Жуге и состава продуктов взрыва для одиннадцати ВВ, включая тротил, ТАТВ, нитрометан, гексоген, октоген и ТЭН. [7]
В нулевом приближении рассматриваемая задача соответствует модели твердых сфер, когда потенциал взаимодействия частиц можно заменить бесконечной твердой стенкой. [8]
Зависит ли газокинетический диаметр мо-в - модели твердых сфер от температуры. [9]
 |
Парная корреляционная функция для расплава КС1 при 800 С, определенная методом рассеяния нейтронов Индексы 1 и 2 относятся соответственно к ионам калия и хлора. [10] |
Определение методом Монте-Карло парных корреляционных функций в модели твердых сфер выполнено для нескольких расплавленных солей. Как видно из рис. 46, для расплава КС1 модель предсказывает довольно устойчивую координацию ближайших соседей ионов противоположного знака и хорошую упорядоченность в расположении зарядов. Довольно острые пики в этом случае также указывают на хорошую ближнюю упорядоченность для ионных naip различных типов. [11]
Это правило комбинирования строго справедливо только для модели твердых сфер. [12]
Это правило комбинирования строго справедливо только для модели твердых сфер. В случае реальных силовых центров оно не имеет теоретического обоснования и его надо рассматривать лишь как эмпирическое. [13]
Параметр b обусловлен силами отталкивания; для модели твердых сфер он равен учетверенному собственному объему молекул: 64Л Ав-4 / зл ( а / 2) 32 / зпЛ Ав03, где а - диаметр твердой сферы. [14]
Рассматриваемый закон рассеяния имеет место для так называемой модели твердых сфер и реализуется в случае, когда потенциал взаимодействия частиц резко изменяется в области расстояний между частицами, ответственной за рассеяние. Этот закон рассеяния описывает реальную ситуацию. [15]
Страницы: 1 2 3 4