Модель - твердый шар
Cтраница 2
Очевидно, что спрямление экспериментальных данных в координатах lg / сэк ( Я1 - ЦТ не доказывает ни правильности модели твердых шаров, ни максвелловости распределения. Обычно, если данные кинетического эксперимента не укладываются на одну аррениусову прямую, то или строят несколько прямолинейных участков, или считают эксперимент недостаточно точным. Правильней было бы, конечно, каждый раз сопоставить kaKn с k для различных функций распределения и только потом использовать и интерпретировать / сэксм. [16]
Помимо своего прямого прикладного значения в теории металлов и множестве астрофизических приложений, модель ОСР по своей исключительной методической значимости играет в теории плазмы роль во многом подобную роли модели твердых шаров в теории жид костей. [17]
А дальше шары хаотично рассыпаются по зеленому сукну. В модели твердых шаров явно чего-то не хватает. [18]
В сильно сжатом газе отношение средней энергии взаимодействия молекул к их кинетической энергии должно зависеть от температуры, поскольку с уменьшением температуры отклонение реального газа от идеального становится все более и более заметным. Однако в модели твердых шаров это отклонение определяется только параметром у и, следовательно, не зависит от температуры. Поэтому последовательная микроскопическая модель реального газа должна учитывать взаимодействие молекул друг с другом и на расстоянии, а не только при непосредственном соприкосновении. [19]
На рис. 16 кривая 1 соответствует зависимости lg k от параметра у для случая с рис. 13, а кривая 2 - для случая / того же рисунка. В обоих случаях модель твердых шаров при немаксвелловых распределениях не позволяет использовать k для характеристики и сравнения скоростей химических реакций. [21]
Реконструкция должна положить начало образованию соединения между адатомами и атомами подложки, но чтобы это произошло, между атомами должен возникнуть обмен зарядами. В этих условиях модели твердых шаров могут сильно ввести в заблуждение. Ниже мы обсудим два примера хемосорбции для того, чтобы проиллюстрировать, во-первых, перечисленные выше правила, а во-вторых, методы, описанные в предыдущих главах. [22]
Не напоминает ли вам эта модель одну из введенных ранее. Ну, конечно - модель твердых шаров. [23]
Из опыта, однако, следует, что зависимость коэффициента диффузии от температуры более сильная. Так получается и по теории, если отказаться от модели твердых шаров и учесть силы взаимодействия между молекулами на близких расстояниях. [24]
С отталкиванием дело обстоит сложнее. Лучше всего было бы вычислить точно функцию ( 178) для модели простых твердых шаров без притяжения, но для реального трехмерного пространства это сделать не удается. [25]
Первая из этих комбинаций есть объемная упругость или сопротивление сжатию и потому являются мерой сопротивления деформации, вызываемой гидростатическим давлением. Это сопротивление Должно быть равно нулю для объемноцентрированной кубической решетки при использовании модели твердых шаров. [26]
Показатель v в соотношении (IV.11) представляет собой некоторое положительное число и является мерой сжимаемости молекул. Действительно, как можно видеть, при v - - oo инверсионная модель переходит в модель твердых шаров. [27]
Аналогичные соотношения имеют место для упругих столкновений электронов с нейтральными частицами, только вместо VT туда входит величина vTe - средняя тепловая скорость электронов. Такие простые оценки соответствуют действительности лишь в том случае, если взаимодействующие частицы можно описать моделью твердых шаров, когда радиус действия сил между частицами мал по сравнению с расстоянием между ними. Если рассматривается взаимодействие заряженных частиц, простые газокинетические оценки необходимо усовершенствовать. Эффективное сечение ст будет пропорционально г2, где г - расстояние наибольшего сближения частиц. Это означает, что эффективное сечение рассеяния довольно сильно зависит от относительной скорости сталкивающихся частиц. Однако такие лобовые столкновения вносят сравнительно малый вклад в полное сечение рассеяния, так как заряженная частица из-за дальнодействующего характера сил испытывает очень большое число столкновений, отклоняющих ее на малые углы. Поэтому эффективное сечение увеличивается в А раз, где А-натуральный логарифм отношения дебаевского радиуса к расстоянию наибольшего сближения [1], составляющий обычно для плазмы 10 - 20-кулоновский логарифм. [28]
Вычислены значения относительной чувствительности исходя из ур-ния теплопроводности смесей газов, найденного на основе строгой теории явлений переноса. При этом для многоатомных молекул вводится эмпирический фактор, равный 0 75, который выражает отклонение молекул от модели твердых шаров. Использование этого фактора позволяет получить величины мол. [29]
Хотя модель твердых шаров оказывается разумной для весьма широкого круга химических реакций, она чрезмерно упрощена уже для упругих столкновений. В самом деле, дифференциальное сечение упругого рассеяния для более реальных моделей взаимодействия быстро растет для малых углов рассеяния и малых относительных энергий, в то время как для модели твердых шаров это сечение не зависит от угла и энергии. Малые же углы рассеяния могут вносить значительный вклад в достижение максвел-ловского распределения. [30]
Страницы: 1 2 3