Cтраница 3
Эта разновидность сплавов называется рас творами внедрения. Кристаллография и модель твердых шаров подскажут нам, где именно должен находиться углерод. [31]
Явление конденсации, описываемое уравнением Ван-дер - Ваальса, имеет место тогда, когда потенциал парного взаимодействия У. Эти две области учитываются по-разному при построении приближения самосогласованного поля. Отталкивание часто описывают моделью твердых шаров, в которой потенциал v считается равным оо при х - x l d, где d - диаметр шара. [32]
Из выражения ( 8) следует, что рассматриваемая модель отвечает некоторому нелинейному взаимодействию, приводящему к возрастанию эффективной массы нуклонов с ростом у. Этому соответствует появление дополнительных сил отталкивания, тем более интенсивных, чем ближе величина &2 ( 2 к единице. В этом смысле рассматриваемая модель близка к модели твердых шаров, приводя, как и последняя, к появлению сверхсветового звука в малых областях пространства-времени. [33]
Поскольку время входит только в kТ, то kТ в безразмерный параметр - у входить не может. Это значит, что энергия взаимодействия молекул в модели твердых шаров, так же как и кинетическая энергия, пропорциональна температуре. [34]
Соответственно параметр S назовем макроскопическим сечением, хотя он имеет размерность обратной длины. По уравнению (2.33) ядро с 01 барн имеет радиус около 6 - 10 - 13cjn, что приблизительно соответствует оценкам радиуса ядра по различным методам. Однако модель твердых шаров не вполне удовлетворительна. С ее помощью нельзя объяснить того факта, что величина а может изменяться от единиц до нескольких тысяч барнов при весьма малом изменении скорости нейтрона для одного и того же ядра. [35]
Из выводу уравнения Дебая - Хюккеля следует, что числитель ( - А г а У. BaV-T) по сути дела является поправкой на силы короткодействия, существующие между ионами. Однако короткодействующие силы учитываются здесь в самом грубом приближении, так как ионы рассматриваются как недеформируемые шары одинакового размера. В любом реальном раствор-е имеются взаимодействия, которые не могут быть описаны в рамках модели твердых шаров. [36]
К одной из них относится метод молекулярной динамики, в которой реализуется машинный эксперимент над модельной системой частиц, вычисляются траектории и скорости всех частиц за длительное время, а потом находятся средние значения характеристик системы. Ценные результаты были получены для модельной системы твердых шаров и для системы с взаимным потенциалом Леннард-Джонса. Ко второй категории относятся применения метода Монте-Карло к численной оценке интегралов, определяющих на языке радиальной функции распределения g ( г, Т, п) и взаимного потенциала Ф ( г) характеристики системы. Здесь также получены важные результаты для модели твердых шаров и для модели с леннард-джонсовским потенциалом. [37]
Понятие средней длины свободного пробега молекул наиболее легко может быть введено ( как это и было нроведено в свое время Клаузиусом) для молекул газа, взаимодействующих друг с другом при столкновении по закону непроницаемых твердых шаров. Иными словами, столкновение происходит всегда, когда центр одной из сталкивающихся молекул попадает в площадь круга радиуса 2а вокруг центра второй из сталкивающихся молекул. Площадь такого эффективного взаимодействия а - 4ла2 называется полным эффективным сечением столкновения. Имея в иду, что в единице объема имеется п молекул, ясно, что на пути п единицу длины молекула столкнется по рав. Это выражение не зависит от скорости молекул. Последнее свойство связано, вообще говоря, с произвольным предположением о законе взаимодействия молекул, соответствующим модели твердых шаров. Для иных законов взаимодействия эффективное сечение зависит от скорости частиц газа. Скорость теплового движения частиц газа определяет коэффициент вязкости и другие коэффициенты переноса. С другой стороны, ясно, что благодаря беспорядочным столкновениям частиц газа их скорости оказываются весьма различными. Поэтому, естественно, возникает вопрос о том, что и как следует усреднять по таким различным скоростям, чтобы получить правильные значения усредненных величин, определяющих равновесное и неравновесное состояние газа. [38]