Cтраница 3
Часто удобно описывать распределение и движение вещества через отклонение от средней однородной и изотропной модели мира. [31]
О А - модель ( Jx JyJ, J) - изотропная модель Гейзенберга. Использованный им метод решения в дальнейшем получил назв. Следуя этому методу, рассмотрим состояние цепочки с т спинами, ориентированными вниз, и N - m спинами, ориентированными вверх. [32]
Это проявляется также и в том, что формулы для наблюдаемых величин в изотропной модели, учитывающей обе компоненты среды, содержат не полную, а эффективную плотность. [33]
В ряде работ обсуждаются причины, нарушающие точную фокусировку лучей, характерную для строго однородной и изотропной модели. Наблюдения не подтверждают фокусировки лучей. [34]
Две последние формулы, дающие связь между плотностями и масштабным фактором, справедливы для всех трех изотропных моделей. [35]
В связи с этим возникает вопрос о том, насколько общий характер имеет другое важное свойство изотропной модели - наличие в ней особой точки пространственно-временной метрики по отношению ко времени. Присутствие такой особой точки означает ограниченность времени. В открытой изотропной модели имеется, как известно, одна особая точка и время ограничено в ней лишь с одной стороны, а закрытая модель имеет две особые точки и время ограничено в обоих своих направлениях. [36]
Отметим, что при отсутствии сведений о параметрах анизотропии горных пород, достаточно использовать формулы для изотропной модели, что обеспечит некоторый запас прочности и устойчивости стенки скважины. [37]
Энергия слабовзаимодействующих частиц ( нейтрино, гравитонов) в настоящее время может сильно отличаться от предсказываемой изотропной моделью и может быть весьма велика при соответственном уменьшении числа этих частиц в единице объема. [38]
Изотропное хаотическое распределение волн остается изотропным в изотропно расширяющейся Вселенной, однако при любых отклонениях Вселенной как целого от фридмановской однородной и изотропной модели немедленно проявится важнейшая особенность газа, состоящего из гравитонов. Этот газ является бес-столкновительным, изотропия распределения волн по направлениям немедленно нарушается при анизотропном расширении Вселенной или при локально анизотропных воздействиях. [39]
В литературе рассматриваются вихревые ( турбулентные) движения РД-плазмы; существуют, наконец, однородные анизотропные космологические модели; превращение нх в изотропную модель также сопровождается выделением энергии, точнее, ростом энтропии. [40]
Итак, вывод заключается в том, что первичное космологическое магнитное поле, необходимое для объяснения магнитного поля галактик, вписывается в изотропную модель Фридмана, мало меняя все свойства модели на всем протяжении эволюции. [41]
В этом разделе рассматриваются физические процессы, протекавшие во Вселенной в прошлом в ходе ее расширения, в предположении, что геометрия и динамика эволюции Вселенной описываются однородной изотропной моделью. [42]
Дальнейшее развитие космологии ( построение моделей расширяющейся вселенной Фридманом, работы Эддингтона, Леметра и др.) привело к постановке новой проблемы - проблемы сингулярности в космологии, В расширяющихся однородных изотропных моделях вселенной ( справедливость которых подтверждается наблюдениями) расширение начиналось с сингулярного состояния - бесконечно большой плотности материи и бесконечно большой кривизны пространства-времени. Естественно возникает вопрос, является ли эта особенность свойством лишь однородных изотропных моделей. [43]
Здесь В, i - 1, 2, 3, - главные значения тензора В, нормированного так, что при BI BI - 83 тензор В становится единичным Е, и тогда (5.1) соответствует изотропной модели. [44]
Для упрощения качественного анализа ограничимся здесь двумерной моделью преобразования, когда ИК-изображение представляет собой систему полос, параллельных оси фокусировки ( оси цилиндрической волны) накачки. В изотропной модели нелинейной среды диаграмма волновых векторов приведена на рис. 1.4, а, а ход лучей, идущих от цилиндрического ( точечного в плоскости xz) ИК-источпика и цилиндрического же источника накачки, показан на рис. 4.2. В том месте кристалла, где луч накачки пересекается с ИК-лучом под углом а, генерируется сигнальный луч суммарной частоты. Совокупность этих лучей и формирует видимое изображение ИК-источника. Оценим разрешающую способность 6plr из следующих соображений. Поскольку все лучи суммарной частоты имеют примерно одинаковую яркость, можно предположить, что 6pir определяется углом раствора суммарных лучей, формирующих видимое изображение. Таким образом, при отсутствии ( или устранении) геометрических аберраций следует ожидать, что разрешающая способность определяется дифракционным размытием ИК-источника на апертуре нелинейной среды. Наиболее простой для рассмотрения случай соответствует ситуации, когда ИК-источник находится на бесконечности. [45]