Cтраница 3
L момент внешних сил относительно начала координат. [31]
Найдем момент Mv внешней силы относительно этой оси. [32]
Если момент внешних сил относительно неподвижного начала О равен нулю, то момент импульса системы относительно того же начала остается постоянным во времени. [33]
Если момент внешних сил относительно неподвижного начала О равен нулю, то момент импульса системы относительно того же начала остается постоянным во времени. Это положение называется законом сохранения момента импульса. В частности, момент импульса сохраняется для изолированной системы материальных точек. [34]
Если момент внешних сил относительно неподвижной точки О ( или центра масс С) не равен нулю, но обращается в нуль его проекция на ось неизменного направления Ог ( или Сг), то неизменной при движении будет проекция главного момента / G ( или К. [35]
Если момент Mz внешних сил относительно неподвижной оси вращения твердого тела отличен от нуля, то угловая скорость и кинетическая энергия тела изменяются. [36]
Величина момента внешней силы ( вращающего момента), приложенного к телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, равна моменту инерции тела относительно этой оси, умноженному на величину углового ускорения тела. [37]
Сумма моментов внешних сил относительно оси вращения равна нулю. Из этого следует, что кинетический момент Kz системы тел ( диск и м.т.) остается постоянным. [38]
Расчет момента внешних сил в массовых расходомерах, закручивающих измеряемый поток, по средней струйке потока или средней скорости дает приближенное значение. Точный расчет следует производить по всему сечению каналов крыльчаток. [39]
К моментам внешних сил относятся: крутящий момент, приложенный к валу колеса нагнетателя Ме: и момент Мг от сил трения, возникающих на поверхности кожуха, окружающего колесо. [40]
При заданном моменте внешних сил М и известных начальных условиях определение движения тела сводится к указанной системе дифференциальных уравнений. В общем виде эта задача не решена. Однако несколько частных случаев движения тела около неподвижной точки всесторонне исследованы и уравнения их проинтегрированы. Среди них наиболее простой и широко применяемый в технике случай движения симметричного гироскопа, для которого А В. [41]
Когда же момент внешних сил действует перпендикулярно моменту импульса ( перпендикулярно оси гироскопа), вызванное этим моментом прецессионное движение не обладает инерцией. [42]
Чем уравновешивается момент внешних сил при прецессии гироскопа. [43]
Мс - момент внешних сил относительно оси С. В это уравнение не войдет сила тяжести, так как она проходит через ось С. Момент создается силой реакции опоры. [44]
Остается вычислить момент внешних сил. [45]