Cтраница 1
Магнитные моменты ядер могут, таким образом, определяться спектроскопическим методом по сверхтонкой структуре спектральных линий. Таким образом, из-за малости эффекта, даже при использовании спектральных приборов очень большой разрешающей способности, точность этого метода невелика. Поэтому были разработаны более точные ( не оптические) методы определения магнитных моментов ядер, одним из которых является метод ядерного магнитного резонанса. [1]
Магнитный момент ядра имеет порядок величины ьяя - eRv c, где ияд - скорости нуклонов в ядре. [2]
Магнитные моменты ядер складываются в суммарный ядерный момент, создавая суммарную ядерную намагниченность образца. Когерентное движение ядерных магнитных моментов - это лар-моровская прецессия суммарного ядерного момента вокруг направления внешнего магнитного поля, при которой появляется поперечная ненулевая компонента ядерного магнитного момента. [3]
Магнитный момент ядра может принимать две ориентации - по внешнему полю и против него. Положение орбитали неспаренного электрона тесно связано с направлением связей в молекуле, поэтому величина угла 0 однозначно определяется ориентацией молекулы по отношению к внешнему магнитному полю. Если предполагать, что за - пределами заштрихованной области плотность яеспа-ренного электрона пренебрежимо мала, то при вычислении интеграла в ( IX. О нужно проводить в пределах от я / 2 ДО до я / 2 - АО, в положении б - в пределах от ДО до - ДО. [4]
Магнитный момент ядра обусловлен как собственными спиновыми магнитными моментами нуклонов, так и магнитными моментами, вызванными орбитальным движением протонов. Однако вектор магнитного момента ядра не совпадает с вектором момента количества движения и связь между ними достаточно сложна. [5]
Магнитные моменты ядер, входящих в состав диамагнитных атомов или молекул, могут быть измерены усовершенствованным методом атомных пучков ( метод Раби) ( см. стр. Этот метод, однако, неприменим к нейтронам. В этом случае Блохом и Альваре-цом было проведено очень точное измерение методом, заключающимся в следующем. [6]
Магнитный момент ядра складывается из магнитных моментов нуклонов, находящихся вне заполненных оболочек, поскольку моменты нуклонов в заполненных оболочках взаимно компенсируются. [7]
Магнитный момент ядра имеет порядок величины / ляд еДгяд / с, где гяд - скорости нуклонов в ядре. [8]
Магнитный момент ядра складывается из магнитных моментов нуклонов, находящихся вне заполненных оболочек, поскольку моменты нуклонов в заполненных оболочках взаимно компенсируются. [9]
Магнитный момент ядра имеет порядок величины / / яд - - еЛг7Яд / с, где ияд - скорости нуклонов в ядре. [10]
Магнитные моменты ядер выражаются через ядерный магнетон, величина которого определяется такой же формулой, как величина магнетона Бора, если в этой формуле заменить массу электрона массой протона. [11]
Магнитный момент ядра, состоящего из А нуклонов, обусловлен спиновыми магнитными моментами нуклонов и магнитными моментами, вызванными орбитальным движением протонов. [12]
Магнитные моменты ядер 1Я также можно довольно грубо определять по сверхтонкой структуре. Однако точность этого метода для определения ля очень невелика, поэтому чаще всего определяют магнитные моменты ядер, помещая атомы исследуемого вещества во внешнее магнитное поле. [13]
Магнитные моменты ядер с нулевым спином равны нулю. Это не новое свойство ядра, а уже известное надо следствие из квантовой теории, согласно которому ненулевой магнитный момент у микрочастицы возможен лишь при ненулевом спине. [14]
Магнитные моменты ядер с ненулевым спином имеют порядок ядерного магнетона. Таким образом, магнитные моменты отдельных нуклонов в ядре, подобно механическим, в основном компенсируют друг друга. Малость ядерных магнитных моментов является еще одним аргументом против наличия в ядре электронов, магнитные моменты которых в 2000 раз больше ядерного магнетона. [15]