Магнитный момент - ядро
Cтраница 2
Магнитные моменты ядер не равны векторной сумме магнитных моментов составляющих их нуклонов. Обнаружена только одна закономерность: магнитные моменты всех четно-четных ядер равны нулю. Так как у таких ядер равны нулю и спины, то можно утверждать, что в структуре четно-четных ядер протоны соединены в пары с противоположными ориентировками механического и, следовательно, магнитного моментов; такие же пары с нулевыми значениями обоих моментов образуют и нейтроны. [16]
Магнитный момент ядра, обладающего спином /, в соответствии с правилами квантования имеет 27 1 возможных ориентации по отношению к внешнему магнитному полю. Каждой из них соответствует свое значение добавочного магнитного поля, которое создается ядром в месте расположения электрона, поэтому каждый электронный уровень расщепляется на 27 1 подуровней. По правилам отбора возможен один переход с каждого подуровня сверхтонкой структуры, так чтобы А5 1, где AS - проекция спина электрона на направление поля. В результате в в спектре появляется 27 1 равноотстоящих линий. Когда расщепления от различных ядер кратны друг другу, некоторые линии перекрываются. Интенсивности компонентов такого спектра оказываются между собой в простых кратных отношениях. [17]
Магнитные моменты ядер могут быть определены по отклонению атомных пучков в сильно неоднородном магнитном поле, если электронная оболочка атома находится в S-состоянии. [18]
Магнитный момент ядра значительно меньше моментов электронов; поэтому при рассмотрении многих вопросов им можно пренебречь и считать, что магнитный момент атома равен векторной сумме магнитных моментов электронов. [19]
Магнитные моменты ядер могут, таким образом, определяться спектроскопическим методом по сверхтонкой структуре спектральных линий. Таким образом, из-за малости эффекта, даже при использовании спектральных приборов очень большой разрешающей способности, точность этого метода невелика. Поэтому были разработаны более точные ( не оптические) методы определения магнитных моментов ядер, одним из которых является метод ядерного магнитного резонанса. [20]
Магнитные моменты ядер могут, таким образом, определяться спектроскопическим методом по сверхтонкой структуре спектральных линий. Таким образом, из-за малости эффекта, даже при использовании спектральных приборов очень большой разрешающей способности, точность этого метода невелика. Поэтому были разработаны более точные ( не оптические) методы определения магнитных моментов ядер, одним из которых является метод ядерного магнитного резонанса. [21]
 |
Схема сверхтонкой структуры уровней и линий резонансного дублета натрия. [22] |
Магнитный момент ядра равен 2 217 цяд. [23]
Магнитный момент ядра ( и соответствующее гиромагнитное отношение) является константой для данного вида ядер. Следовательно, этот множитель уравнения (3.7) может изменяться только при переходе от одного вида ядер к другому. [24]
Магнитные моменты ядер 1Ю своей величине на неск. [25]
Магнитные моменты ядер также получают качественное объяснение в основном уже на основе упрощенной одночастичной оболочечной модели, согласно которой магнитный момент обусловлен валентным нуклоном. При этом добавление пары нейтронов у многих ядер почти не изменяет их магнитных моментов ( например, пары A. ДР -) что подтверждает общую идею независимого движения нуклонов по орбитам. Впрочем, с количественным подсчетом магнитных моментов по простой модели оболочек дело обстояло не вполне удовлетворительно, и мы, очевидно, сталкиваемся здесь с границами применения простых представлений о независимом заполнении уровней в ядрах. [26]
Магнитный момент ядра ( для которого / ф 0) примерно на три порядка меньше магнитного момента электрона. Кроме того, связь векторов магнитных моментов ядер в молекуле настолько слаба, что легко разрушается даже слабым магнитным полем. Поэтому магнитный момент, обусловленный непосредственным сложением моментов отдельных ядер молекулы, может быть только очень малым и его можно не учитывать. [27]
Магнитный момент ядра может принимать две ориентации - по внешнему полю и против него. Положение орбитали неспаренного электрона тесно связано с направлением связей в молекуле, поэтому величина угла 8 однозначно определяется ориентацией молекулы по отношению к внешнему магнитному полю. [28]
Магнитный момент ядра может занимать дискретный ряд ориентации по отношению к постоянному внешнему магнитному полю, в связи с чем энергия магнитного взаимодействия ядра с полем имеет несколько значений. Под влиянием высокочастотного поля происходят изменения ориентации магнитного момента и наблюдается резонансное поглощение высокочастотной энергии. Частота резонанса связана с напряженностью магнитного поля. [29]
Магнитные моменты ядер с нулевым спином равны нулю. Это не новое свойство ядра, а уже известное нам следствие из квантовой теории, согласно которому ненулевой магнитный момент у микрочастицы возможен лишь при ненулевом спине. [30]
Страницы: 1 2 3 4