Cтраница 3
Магнитные моменты ядер с ненулевым спином имеют порядок ядерного магнетона. Таким образом, магнитные моменты отдельных нуклонов в ядре, подобно механическим, в основном компенсируют друг друга. Малость ядерных магнитных моментов является еще одним аргументом против наличия в ядре электронов, магнитные моменты которых в 2000 раз больше ядерного магнетона. [31]
Магнитный момент ядра может принимать две ориентации - по внешнему полю и против него. Положение орбиты неспаренного электрона тесно связано с направлением связей в молекуле, поэтому величина угла 0 однозначно определяется положением молекулы по отношению к внешнему магнитному полю. [32]
Магнитные моменты ядер намного меньше магнитных моментов электронов, но в спектре ЭПР может стать заметным уширение, связанное с локальными полями магнитных ядер молекул и ионов, окружающих парамагнитную частицу. Электрон оказывается в усредненном поле, ширина линии уменьшается. [33]
Магнитный момент ядра складывается из магнитных моментов нуклонов, находящихся вне заполненных оболочек поскольку моменты нуклонов в заполненных оболочках взаимно компенсируются. [34]
Магнитный момент ядра значительно меньше моментов электронов; поэтому при рассмотрении многих вопросов им можно пренебречь и считать, что магнитный момент атома равен векторной сумме магнитных моментов электронов. [35]
Магнитные моменты ядер Na23 и V51 очень близки по величине, поэтому спектры накладывались друг на друга. Кроме линий V51 хорошо прослеживались линии, которые были отнесены к ядрам Na23 в двух разных кристаллографических положениях. Каждое из этих положений давало спектр, состоящий из центральной линии и двух боковых, почти симметричных относительно центральной. Расщепление сателлитов для неэквивалентных ядер Na23 сильно различалось по величине. [36]
Магнитный момент ядра, обладающего спином /, в соответствии с правилами квантования имеет 2 / 1 возможных ориентации по отношению к внешнему магнитному полю. Каждой из них соответствует свое значение добавочного магнитного поля, которое создается ядром в месте расположения электрона, поэтому каждый электронный уровень расщепляется на 2 / 1 подуровней. По правилам отбора возможен один переход с каждого подуровня сверхтонкой структуры, так чтобы Д5 1, где А5 - проекция спина электрона на направление поля. В результате в в спектре появляется 2 / 1 равноотстоящих линий. Когда расщепления от различных ядер кратны друг другу, некоторые линии перекрываются. Интенсивности компонентов такого спектра оказываются между собой в простых кратных отношениях. [37]
Магнитный момент ядра Мг обусловлен магнитными моментами сильно взаимодействующих протонов и нейтронов. [38]
Магнитные моменты ядер UN и Н отличаются в 14 раз, однако интенсивности сигналов ENDOR этих ядер сравнимы. Причина этого факта состоит в том, что истинная напряженность радиочастотного поля в точке нахождения ядра значительно превосходит напряженность внешнего радиочастотного поля. Если радиочастотное поле Я приложено перпендикулярно постоянному внешнему полю Я, их результирующая векторная сумма Яэфф будет прецессировать вокруг направления Я с частотой и. Так как со много меньше частоты прецессии электрона, то электронный момент будет адиабатически следовать за направлением Яэфф и создавать большое поле за счет СТВ. Одна из компонент этого сверхтонкого поля будет направлена вдоль Я. Усиление радиочастотного поля пропорционально отношению компоненты сверхтонкого поля к внешнему приложенному полю. [39]
Определить магнитный момент ядра, - в котором все нуклоны вне заполненных оболочек находятся в одинаковых состояниях, причем число протонов равно числу нейтронов. [40]
Определить магнитный момент ядра, в котором все нуклоны вне заполненных оболочек находятся в одинаковых состояниях, причем число протонов равно числу нейтронов. [41]
Определить магнитный момент ядра, в котором все нуклоны вне заполненных оболочек находятся в одинаковых состояниях, причем число протонов равно числу нейтронов. [42]
Если магнитный момент ядра отрицателен, то Ар должна быть отрицательной. В случае когда неспаренный электрон занимает орбиталь, расположенную перпендикулярно к оси симметрии, Ар будет отрицательной, если ядро имеет положительный магнитный момент, и наоборот. Что касается изотропного расщепления Aiso, то оно обычно имеет отрицательный знак при положительном магнитном моменте ядра и положительный знак - при отрицательном моменте ядра. Однако при большом вкладе 4з - орбитали в сверхтонкое расщепление можно получить положительное по знаку расщепление в случае отрицательного значения магнитного момента ядра, и наоборот. [43]
Если магнитный момент ядра отрицателен, то Ар должна быть отрицательной. В случае когда неспаренный электрон занимает орбиталь, расположенную перпендикулярно к оси симметрии, Ар будет отрицательной, если ядро имеет положительный магнитный момент, и наоборот. Что касается изотропного расщепления Also, то оно обычно имеет отрицательный знак при положительном магнитном моменте ядра и положительный знак - при отрицательном моменте ядра. Однако при большом-вкладе 4-орбитали в сверхтонкое расщепление можно получить положительное по знаку расщепление в случае отрицательного значения магнитного момента ядра, и наоборот. [44]
Оценить магнитный момент ядра NJ5, имеющего в основном состоянии спин / / а - При расчетах предположить, что магнитный момент ядра определяется нечетным нуклоном. [45]