Cтраница 2
В выражениях для проекций на эти оси кинетического момента тела остаются только члены с осевыми моментами инерции, которые являются главными моментами инерции тела для его неподвижной точки. [16]
Соотношение ( 31) выражает теорему об изменении кинетического момента тела в его движении относительно неподвижных осей. Эту теорему можно сформулировать так: производная по времени от кинетического момента тела переменной массы равна сумме моментов всех внешних действующих на тело сил плюс сумма моментов абсолютных количеств движения частиц, отбрасываемых телом в единицу времени. [17]
Приходим, таким образом, к теореме об изменении кинетического момента тела относительно неподвижных осей. [18]
По формулам ( 3) вычисляются проекции на оси координат кинетического момента тела относительно его закрепленной точки. Эти проекции являются линейными функциями проекций угловой скорости вращения тела на те же оси координат. [19]
По формулам ( З) вычисляются проекции на оси координат кинетического момента тела относительно его закрепленной точки. Эти проекции являются линейными функциями проекций угловой скорости вращения тела на те же оси координат. [20]
Пусть xi ( i, 2, 3) - компоненты кинетического момента тела относительно жестко связанной с телом системы координат, оси которой совпадают с главными центральными осями инерции тела ( см. рис. 3.1 гл. [21]
Равенство ( 74) выражает следующую теорему Резаля: скорость конца вектора кинетического момента тела относительно центра 0 равняется по модулю и по направлению главному моменту внешних сил относительно того же центра. Аналогичный результат имеет место и при действии на ось гироскопа пары сил. [22]
Равенство ( 74) выражает следующую теорему Резаля: скорость конца вектора кинетического момента тела относительно центра О равняется по модулю и по направлению главному моменту, внешних сил относительно того же центра. Аналогичный результат имеет место и при действии на ось гироскопа пары сил. [23]
Пусть М - масса тела, vc - скорость центра масс, Кс - кинетический момент тела в его движении относительно центра масс. [24]
Из ( 11) видно, что при вращении чела вокруг неподвижной оси направления оси вращения и кинетического момента тела, вообще говори, различны. Они совпадают тогда и только тогда, когда ось вращении является главной осью инерции тела. [25]
Из ( 11) видно, что при вращении тела вокруг неподвижной оси направления оси вращения и кинетического момента тела, вообще говоря, различны. Они совпадают тогда и только тогда, когда ось вращения является главной осью инерции тела. [26]
Таким образом, если абсолютные скорости отбрасываемых телом частиц равны нулю, то производная по времени от кинетического момента тела равняется сумме моментов внешних действующих сил. [27]
Таким образом, для того чтобы твердое тело двигалось поступательно, необходимо, чтобы в начальный момент движения кинетический момент тела относительно центра масс был равен нулю и главный момент внешних сил относительно центра масс тела все время оставался равным нулю. [28]
Таким образом, для того чтобы твердое тело двигалось nocmvna - телыю, необходимо, чтобы в начальный момент движения кинетический момент тела относительно центра масе был равен н лю и главный момент внешних сил относительно центра масе тела все время оставался равным нулю. [29]
В работе [5] Л. А. Степановой преобразован интеграл С. В. Ковалевской и установлена степень этого интеграла по отношению к основным переменным задачи - компонентам кинетического момента тела. [30]