Монтролл

Cтраница 1

Монтролл [23], посвятивший механике процессов переноса ряд интересных работ, исходил из допущения, что все величины макроскопического характера, с которыми имеют дело в термодинамике и процессах переноса, представляют собой средние по возможным траекториям перехода системы из одного состояния в другое. [1]

Зависимость С / Т различных графитов от Т 2. [2]

Монтролл [46], принимая во внимание отношение поверхности частиц к их объему, разработал поверхностную модель, которая дает дополнительный вклад в теплоемкость, пропорциональный квадрату температуры. [3]

Монтролла вычисляются вероятности некоторых событий на решетках. [4]

Монтролла посвящены непосредственно проблеме Изинга. [5]

При вычислении вклада Монтролла - Уорда вряд ли можно надеяться на получение простой паде-аппроксимации, поскольку область, где предельные формулы перестают быть справедливыми, охватывает приблизительно 5 порядков. [6]

Рассмотрим вслед за Монтроллом одномерную полимерную цепь, не являющуюся свободно-сочлененной, но характеризуемую заторможенным внутренним вращением. В одномерной модели заторможенность внутреннего вращения может быть выражена единственным способом. Таким образом, одномерная модель полимерной цепи с заторможенным внутренним вращением принципиально поворотно-изомерна: каждое звено может находиться только в двух энергетически неэквивалентных положениях но отношению к предыдущему. [7]

Изложенный в настоящем параграфе метод Монтролла позволяет проводить расчеты для цепей связанных переменных, в тех случаях, когда значение; данной переменной зависит не только от предыдущих, по и от последующих переменных в рассматриваемой цени. Именно с такого рода задачами мы встречаемся при рассмотрении растяжения цепи. [8]

Согласно оригинальной модели Шера и Монтролла [127], дисперсионный параметр а не зависит ни от температуры, ни от напряженности электрического поля. В то же время модель многократного захвата с учетом экспоненциального распределения ловушек предполагает, что параметр а изменяется с температурой пропорционально Т / То [120, 135], где Т0 - температура, отвечающая резкому спаду хвостов плотности состояний вблизи краев зон. Однако от напряженности электрического поля а по-прежнему не зависит. [9]

Интересные работы по статистике решеток опубликованы Монтроллом. Работы сопровождаются хорошей библиографией. [10]

Здесь через 2ХФ обозначен хартри-фоковский вклад, а череа 2му - вклад Монтролла - Уорда. [11]

Зависимость обменно-корреляционного вклада в химический потенциал ( вклады Хартри - Фока и Монтролла - Уорда) от плотности при различных температурах показана на рис. 6.5. Отметим слабую температурную зависимость в области температур ниже 3000 К. [12]

Учитывая почти полную взаимную компенсацию температурных зависимостей вкладов Хартри - Фока и Монтролла - Уорда, следует рассматривать эти два члена каким-то единым, образом. [13]

Вернемся теперь к выражению (6.12) и займемся явным вычислением вкладов Хартри - Фока и Монтролла - Уорда в давление. [14]

Что касается температурной зависимости прыжкового переноса, то можно напомнить, что в теории Шера и Монтролла [136] предполагалось, что распределение времен прыжков зависит от концентрации узлов и не зависит от температуры. В случае дисперсионных прыжков, контролируемых ловушками, следует ожидать зависимости переноса от температуры. Это как раз тот случай, который показан в верхней части рис. 6.5.26. Характер температурной зависимости сложным образом связан с концентрацией ТФА, что может быть объяснено разными последовательностями прыжков для различных концентраций ТФА. [15]

Страницы: 1 2 3