Верхняя критическая нагрузка

Cтраница 2

Наименьшая воспринимаемая оболочкой нагрузка при закритической деформации называется нижней критической в отличие от верхней критической нагрузки, при которой происходит потеря устойчивости. Рассмотрим вопрос о величине нижней критической нагрузки для строго выпуклых оболочек, находящихся под внешним давлением. Ввиду того, что воспринимаемая оболочкой нагрузка уменьшается при увеличении деформации, нижняя критическая нагрузка соответствует наибольшей геометрически допустимой деформации. [16]

Оболочки весьма чувствительны к начальным неправильностям в форме срединной поверхности, которые сильно снижают верхнюю критическую нагрузку. Этим объясняется значительный разброс экспериментальных данных по определению критических нагрузок для оболочек. [17]

Длительная критическая нагрузка здесь определяется выражением Гв / ( 1 с), где ТВ - верхняя критическая нагрузка при сжатии упругой панели с начальным прогибом. [18]

В связи с этим представляет интерес направление, связанное с исследованиями влияния начальных несовершенств оболочки на величину верхней критической нагрузки. В работе Доннелла и Вана [7.24] была развита нелинейная теория несовершенных оболочек. [19]

Как видно из рис. 7.19, закритическое состояние оболочки характеризуется серией кривых равновесных состояний, образующих некоторую область шириной примерно в 20 % от величины верхней критической нагрузки. [20]

В тех случаях, когда наиболее слабая линия или точка не близка к краю оболочки, найдены приближенные аналитические выражения для формы потери устойчивости и верхней критической нагрузки, существенно использующие малость относительной толщины оболочки. Если же область, занятая вмятинами, примыкает к краю оболочки, результаты не носят столь законченного характера. [21]

Цилиндрическая оболочка, будучи системой с несимметричной диаграммой и неустойчивой точкой бифуркации, проявляет острую чувствительность к несовершенствам ( см. разделы 6.4 и 7.4): даже весьма небольшие начальные искривления поверхности с выпуклостью, направленной к центру кривизны, приводят к заметному падению верхней критической нагрузки. [22]

В главе I отмечалось, что впервые задача об устойчивости оболочек при односторонних кинематических ограничениях сформулирована [56] следующим образом: пусть тонкая, шар-нирно опертая по торцам цилиндрическая оболочка помещена без зазора в сплошную обойму и нагружена осевой сжимающей силой. Требуется найти верхнюю критическую нагрузку. В качестве модели упругой среды обоймы используется винклерово основание, сопротивляющееся вдавливанию оболочки и не сопротивляющееся ее отрыву. Именно такую постановку задачи использовали авторы [7, 105], получившие основные экспериментальные результаты. [23]

Оказалось, что верхняя критическая нагрузка сильно зависит от величины амплитуды начального прогиба. [24]

Из всего сказанного можно заключить, что при кручении влияние на устойчивость оболочки оказывают неосесимметричные начальные прогибы. Они существенно понижают верхнюю критическую нагрузку, но не так сильно, как в случае осевого сжатия. На величину нижней критической нагрузки начальные прогибы, как показано А. В. Саченковым [8.15], не оказывают значительного влияния. [25]

Рассматривается устойчивость тонкой оболочки в виде сферического сегмента, жестко закрепленного по краю, под действием внешней нагрузки, равномерно распределенной по поясу. Предельным переходом получено выражение верхней критической нагрузки для случая, когда нагрузка действует на всю поверхность сегмента. [26]

Предельное значение параметра К, при котором якобиан / ( д: ) меняет знак, является бифуркационным. Бифуркационное значение параметра № характеризует верхнюю критическую нагрузку, если в точке я в) положительный знак перед 1 ( х) меняется на отрицательный. Переход от минуса к плюсу соответствует нижней критической нагрузке. [27]

Таким образом, нижняя критическая нагрузка определяется уровнем средних напряжений в оболочке, ниже которого не могут существовать другие равновесные формы, кроме исходной. Нижняя критическая нагрузка, найденная в первых решениях, лучше соответствовала эксперименту, чем классическая верхняя критическая нагрузка. [28]

Первый подход связан с исследованием деформирования в условиях ползучести оболочек с начальными несовершенствами. Учет в исходных соотношениях геометрической и ( или) физической нелинейности приводит к тому, что при достижении некоторого критического времени Кр прогиб ( его скорость) неограниченно возрастает, что и принимается в качестве критерия потери устойчивости. Следовательно, определение tK - p формально аналогично определению верхней критической нагрузки в задачах об устойчивости в большом гибких упругих оболочек. [29]

Рост по годам числа. [30]

Страницы: 1 2 3