Конечная амплитуда

Cтраница 1

Какова конечная амплитуда флюктуации концентрации, если к указанным трем сосудам последовательно присоединить четвертый, имеющий такой же объем, что и первые три. [1]

Устранение многозначности. [2]

Римана конечной амплитуды, которые изучается в теории ударных волн [ Лт. Очевидно, многозначность о физически невозможна. Это говорит-о том, что в зоне движения двухфазной жидкости образуются скачки. Многозначность в волновых задачах механики сплошных сред обычно означает возможность существования разрывов или скачков искомых функций. В данном случае многозначность также устраняется: введением скачка насыщенности. [3]

Определить конечную амплитуду колебаний системы после действия внешней силы, меняющейся по закону F 0 при t О, F F0t / T при О t Т, F FQ при t Т ( рис. 24); до момента t 0 система покоится в положении равновесия. [4]

Изгибные волны конечной амплитуды, сохраняющие форму профиля при распространении. [5]

Для волн конечной амплитуды по сравнению с волнами малой амплитуды изменяется и коэффициент поглощения, обусловленный вязкостью и теплопроводностью среды - это и будет рассмотрено в данном параграфе. [6]

Искажение волн конечной амплитуды, рассмотренное ранее в этой главе, может быть представлено ( при излучении монохроматической волны) как появление и рост в процессе распространения высокочастотных гармоник. Поскольку поглощение в жидкостях и газах - со2, то качественно совершенно очевидно, что нелинейное искажение должно сопровождаться увеличением поглощения. Следует ожидать, что коэффициент поглощения волны конечной амплитуды зависит от ее спектрального состава, а поскольку последний может меняться по мере распространения волны, то меняется в пространстве и коэффициент поглощения. Поэтому в отличие от поглощения волн малой амплитуды, для которых коэффициент поглощения ао постоянен, в случае волн конечной амплитуды, как будет видно из дальнейшего, коэффициент поглощения зависит от координат, и в дальнейшем, говоря о коэффициенте поглощения, мы будем иметь в виду дифференциальный коэффициент. [7]

Уравнение волн конечной амплитуды можно получить на основе общих выражений, приведенных в разд. [8]

Для волн конечной амплитуды, отЕосительно слабо затухающих, это приводит к укру-чению первоначально синусоидальных волн, при этом образуются скачки параметров - ударные волны. Ук-ручение волн останавливает лишь выход из резонанса кратных гармоник. Математически в этом случае у частот гармоник появляется мнимая добавка, приводящая к расстройке резонанса. Нарастание гармоник прекращается, когда подача энергии в гармонику сравнивается с ее потерей за счет диссипации. В спектре возникает насыщение, что приводит к установлению конечной ширины фронта ударной волны. В этом случае кратные гармоники образуются не резонансно с собств. Разрыв на фронте не возникает. В частности, могут образовываться уединенные волны - солитоны. [9]

Для волн конечной амплитуды знак разности ра - ( ря) может измениться при следовании вдоль линии контакта в плоскости л, t: среда, бывшая первоначально более жесткой, станет более мягкой, и наоборот. [10]

В волне конечной амплитуды скорость пек-рой точки профиля волны складывается из местной скорости звука с ( dp / d () J. [11]

В волне конечной амплитуды скорость нек-рой точки профиля волны складывается из местной скорости звука с ( P / Q) S 8 () ( зависящей от сжатия в этой точке) и колебат. [12]

Поправка для малых конечных амплитуд определяется, следовательно, членом, содержащим третью степень 8, Если, однако, система несимметрична, как в случае маятника, нить которого наматывается на цилиндр с горизонтальной осью) ( рис. 86), то здесь появляется член второго порядка, и поправка делается более существенной. [13]

Волна с конечной амплитудой распространяется лишь вдоль х в слое, достаточно тесно примыкающем к решетке. [14]

Экспериментальные исследования волн конечной амплитуды за последние десять лет охватывают столь широкий круг вопросов, что все их невозможно включить в настоящую главу. [15]

Страницы: 1 2 3 4